ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Модель Лоренца из "Прикладная нелинейная оптика " Обратимся сначала к классической лоренцевской модели гармонического осциллятора —одиночного атома, содержащего ядро и единственный электрон. Если к этому атому приложить электрическое поле, то расстояние между электроном и ядром изменится наведется поляризация. Если электрическое поле меняется, то поляризация в модели Лоренца меняется аналогичным образом частота изменения поляризации равна частоте приложенного поля. Другими словами, электрон в переменном электрическом поле колеблется около своего положения равновесия, образуя колеблющийся диполь. Этот диполь излучает электромагнитную волну, частота которой равна частоте колебаний диполя и, следовательно, частоте приложенного поля. Фаза волны, так же как и фаза колебаний диполя, определяется возвращающей силой — силой взаимодействия электрона с ядром атома. [c.17] Таким образом, наблюдается следующая ситуация часть энергии падающей электромагнитной волны расходуется на возбуждение колебаний диполя, который в свою очередь переизлу-чает волну с той же частотой, но с другой фазой. Значит, фаза результирующей волны будет иметь промежуточное значение между фазами падающей и переизлученной волн. [c.17] Часто используется показатель преломления исследуемого вещества относительно воздуха. Поскольку показатель преломления воздуха приблизительно равен 1,00027, то эта величина немного меньше абсолютного показателя преломления [127]. [c.18] Здесь г — смещение электрона из положения равновесия, е — заряд, т — масса и соо — собственная частота колебаний электрона, V — параметр затухания и Е—приложенное электрическое поле. Ограничимся анализом движения электрона в одном измерении. [c.19] Выражение (1.6) показывает, что наведенная поляризация действительно пропорциональна амплитуде воздействующего переменного поля и имеет ту же частоту. [c.20] Пунктирная конвая соответствует среде без поглощения, сплошная кривая — реальной среде с поглощением. [c.21] Кривая дисперсии (зависимость показателя преломления от частоты) всегда имеет характерный вид. В промежутке между двумя линиями поглощения тангенс угла наклона кривой дисперсии всегда положителен. У высокочастотной границы этого промежутка величина показателя преломления самая высокая. С уменьшением частоты показатель преломления сначала быстро уменьшается, затем скорость спада замедляется до тех пор, пока частота не достигнет следующей полосы поглощения. [c.22] Вернуться к основной статье