ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Метод интегральных уравнений из "Перфорированные пластины и оболочки " Здесь л — известная постоянная Ь — некоторая точка внутри Ь. Далее автор проводит исследование полученного интегрального уравнения и, в частности, доказывает существование его решения. [c.271] Переходим к обзору второй работы В. Койтера. Здесь рассматривается плоская задача теории упругости о двоякопериодическом распределении напряжений в области 0+. [c.273] Постановку задачи теперь можно сформулировать следующим образом. [c.273] Отсюда следует, что напряжения в решетке равны нулю, а смещения, соответствующие решениям 1 и 2 , равны с точностью до смещения решётки как жесткого целого. [c.274] Затем автор сводит краевую задачу (3.23) к функциональному уравнению относительно функции ф(т). [c.274] Непосредственно из краевого условия (3.23) исключить функцию )(/) нельзя, ибо она не является граничным значением квазипериодической в /)+ функции. [c.274] Отсюда следует, что напряжения в решетке равны нулю, а смещения, соответствующие решениям 1 и 2 , равны с точностью до смещения решетки как жесткого целого. [c.276] Затем автор сводит краевую задачу (3.23) к функциональному уравнению относительно функции ф(т). [c.276] Непосредственно из краевого условия (3.23) исключить функцию )(/) нельзя, ибо она не является граничным значением квазипериодической в 0+ функции. [c.276] Однако уравнение (3.36) имеет сингулярное ядро и не является уравнением Фредгольма. [c.278] Вернуться к основной статье