ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Применение к сплошным средам из "Экстремальные принципы термодинамики необратимых процессов и механика сплошной среды " 35) сразу же следует, что х =0 ( =/+1,. . . , /г). Если же /3 -поверхности не гладкие, то принцип Приго-жина не следует из принципов п. 4.1. [c.78] Составные системы. До сих пор мы в наших рассуждениях ограничивались системами, макроскопическое состояние которых можно полностью описать некоторым множеством механических координат и температурой тЭ-, как это было предложено в п. 2.1. В последующих рассуждениях системы такого типа мы будем называть основными системами. С другой стороны, мы будем говорить о составной системе, если некоторое произвольное число основных систем скомбинировано таким образом, что между ними возможен обмен энергией. Макроскопическое состояние составной системы описывается механическими координатами и температурами всех основных систем, которые эта составная система содержит. [c.78] ВСЮ совокупность ОСНОВНЫХ систем, за исключением того, что распределение не обязано быть каноническим, коль скоро основные системы остаются изолированными одна от другой. Действительно, фазовые точки концентрируются вдоль некоторой 7/-поверхности, но, в силу связей, поддерживающих изоляцию системы, их распределение вдоль этой поверхности не обязано быть однородным. Включение основных систем в некоторую составную систему эквивалентно выключению упомянутых связей. В силу этого выключения, механические координаты и температуры основных систем становятся свободными и, таким образом, определяются взаимодействием между основными системами. [c.81] В соответствии с изложенным в п. 3.6 вторым следствием изменения величины х ( может быть порождение энтропии внутри каждой из основных систем, соответствующее некоторому потоку, ортогональному к поверхностям энергии в основных фазовых пространствах. В силу (5.13), этот процесс эквивалентен некоторому приращению энтропии для составной системы. Поскольку это приращение не изменяет ее внутренней энергии, его можно интерпретировать в расширенном фазовом пространстве как некоторый поток вдоль поверхностей энергии. [c.81] Следовательно, грипова скорость деформации (5.19) приводится к скорости деформации (5.14), тогда как Кирхгофов тензор напряжений (5.21) совпадает с эйлеровым тензором напряжений Оу ,. Отсюда следует, что величины VМОЖНО рассматривать как скорости изменения компонент бесконечно малой деформации в смысле Грина, а это уже достаточное основание для применения принципов п. 4.1 к Vк необратимым частям Oj.Jp. [c.85] сравнение с (5.34) показывает, что для малых градиентов смещения тензоры в (5.37) можно истолковывать как эйлеров тензор напряжений и материальное приращение упрощенного тензора деформаций (5.28). [c.88] Вернуться к основной статье