ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Примеры на применение метода Рэлея из "Общий курс физики Оптика Т 4 " Ниже предполагается, что период решетки значительно больше длины световой волны, так что пропускаемость D (х) можно вычислить в приближении геометрической оптики. [c.340] Когда bld О, интенсивности всех дифракционных пучков становятся одинаковыми и равными /q. Однако, как уже отмечено выше, в этом случае каждая из этих интенсивностей сама стремится к нулю. [c.341] Если nmbid = пп, т. е. bid = nim, где п — целое число, меньшее т и взаимно простое с ним, то обращаются в нуль интенсивности спектров с порядками т, 2т, Зт,. .. Так, при bld — 1/2 пропадают все спектры четных порядков. Смысл этого результата, как уже отмечалось в 46, станет очевидным, если заметить, что условие т-го главного максимума d sin d = тХ умножением на bld = nim преобразуется в 6 sin d = пХ, т. е. в условие п-го дифракционного минимума при дифракции на отдельной щели. Таким образом, под углом d каждая щель, а потому и решетка в целом света не посылают. [c.341] Как и в случае амплитудной решетки, коэффициенты Фурье иачиная с т = = 1 1, попеременно меняют знаки. Никакого дополнительного сдвига фаз между этими коэффициентами нет. [c.342] Сдвиг фаз ф один и тот же для всех порядков т. Так как после дифракции на ре-шетке спектры различных порядков пространственно разделяются на независимые пучки, то можно оказывать воздействие на каждый из них, не меняя при этом амплитуды и фазы всех остальных пучков. Например, если на пути нулевого пучка поставить прозрачную пластиику, которая изменила бы его фазу на ф, то фазовые соотношения между дифрагированными пучками будут такими же, как и у амплитудной решетки. С введением такой пластинки фазовая решетка действует как амплитудная. На этом основан метод фазового контраста, используемый в микроскопии (см. 59). [c.342] Вернуться к основной статье