ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Предельный переход от волновой оптики к геометрической из "Общий курс физики Оптика Т 4 " Уравнения (6.10) и (6.7) и составляют систему уравнений геометрической оптики. Из их вывода ясно, что условием применимости геометрической оптики является малость изменения амплитуды волны и ее первых пространственных производных на протяжении длины волны. В противном случае могут возникать заметные отступления от геометрической оптики. Это происходит, например, в следующих случаях 1 ) на границе геометрической тени 2) вблизи фокуса, т. е. геометрической точки, схождения лучей 3) при распространении света в среде с резко меняющимся показателем преломления (например, в мутной среде) 4) при распространении света в сильно поглощающих средах (например, металлах). [c.44] Полученное соотношение по форме совпадает с уравнением непрерывности div 7=0 для стационарного течения несжимаемой жидкости. Роль линий тока играют световые лучи, а плотности потока жидкости — вектор j = na s, пропорциональный плотности потока световой энергии. Свет как бы течет вдоль узких световых трубок , т. е. трубок, боковые стенки которых образованы лучами. Через эти боковые стенки свет не проникает. Если а — поперечное сечение трубки, то вдоль нее величина па а сохраняется неизменной, как это видно из уравнения (6.16). [c.46] Оптической длиной линии в однородной среде называется произведение геометрической длины этой линии I на показатель преломления п. Если среда неоднородна, то оптическая длина определяется интегралом J п di, взятым вдоль рассматриваемой линии. Если АВС— геометрическая длина линии, то оптическая длина ее обозначается через АВС), Т. е. заключением в круглые скобки геометрической длины. Из построения Гюйгенса, изложенного в пункте 3 этого параграфа, следует, что оптические длины всех лучей между двумя положениями волнового фронта равны между собой. [c.46] Вернуться к основной статье