ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Большая нутация из "Динамика системы твердых тел Т.2 " Возвратимся к уравнениям (4) п. 522, где L и УИ даются формулами (5) н (6). Заметим, что L н второй член в М — периодические функции и пробегают все свои значения за время, равное полугоду, в то время как первый член в М является вековым и сохраняет значение, близкое к постоянному. Из-за изменения своего знака периодический член не может вызвать заметный эффект. [c.412] Напротив, вековой члеи сохраняет свой знак и изменяется в одном и том же направлении до тех пор, пока О не изменится настолько, что либо sin 6, либо os 0 изменяет знак (см. также п. 346). Далее, величина любого из периодических членов, когда он достигает наибольшего зиачеиия, только равна величине векового члена. По этим соображениям в первом приближении можно пренебречь периодическими членами н рассматривать только вековой члеи. Если это сделано, то получим (в соответствии с п. 13Ь) два точных первых интеграла уравиеиий движеиия и таким образом определим, каким будет движение твердой Земли, соответствующее произвольным начальным условиям. [c.413] Очевидно, что (если п не равно нулю) ббльшее граничное значение (которое лежит между 0 = а и 0 = я) должно всегда существовать. Если (п/п ) 6 С — А) А1С , то, как можно показать, угол 0 будет изменяться в пределах [—7- vl- где 7 лежит между О и я (см. п. 202е). [c.413] Общий результат состоиг в том, что при различных начальных условиях наклонение эклиптики ограничено и лежит между двумя фиксированными пределами. [c.413] Вернуться к основной статье