ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Куперовские пары из "Теория твёрдого тела " Пока мы ограничиваемся этими членами, мы можем при образовании матричных элементов проинтегрировать по фононной части волновой функции. Операторы будут тогда действовать только на ту часть волновой функции, которая описывает электронную систему. [c.319] Второй член в (81.11) представляет собой эффективное взаимодействие, входящее в уравнения (81.3) и (81.4). [c.319] При исследовании в гл. П1 взаимодействующего электронного газа мы не учитывали возможности притяжения между электронами. К этому, даваемому уравнением (81.4), взаимодействию необходимо, конечно, добавить кулоновское взаимодействие. Какое из этих взаимодействий оказывается большим, обусловлено величиной электрои-фононной связи. [c.319] Для того чтобы лучше понять особенности этого нового взаи модействия, рассмотрим идеализированный случай невзаимодей ствующий электронный газ заполняет ферми-сферу в Л-простран стве. Все состояния под кр. Ер заняты, над кр, свободны Добавим к этой системе два электрона (Л,, Е Ю) и к , Е кг)) В качестве взаимодействия между этими двумя электронами мы предполагаем отрицательные У -, выражения (81.4). Процессы взаимодействия с обменом фононов должны, следовательно, идти при Е (к + д) — (Л) Йо),. [c.319] Для того чтобы образовать состояние с фиксированным полным импульсом, мы выполним суммирование в (82.1) при дополнительном условии /if = fti-f-ftj = onst. [c.320] В дальнейшем мы не будем индексы спинов записывать в явном виде, а условимся считать, что с к связан спин вверх , а с—к спин вниз . [c.320] Здесь надо суммировать по всем состояниям между Ер и Ер- -%(Лд. [c.321] Вернуться к основной статье