ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнения переноса (кинетические уравнения) из "Теория твёрдого тела " Условием равновесия в однородном твердом теле, как мы показали в 6, является существование химического потенциала одинакового для всех точек, от химический потенциал, входящий в распределение Ферми, вместе с плотностью состояний определяет распределение энергии электронов в равновесии. [c.218] При такой формулировке условием объемного равновесия является независимость электрохимического потенциала и температуры от координат в пространстве. Это условие дополняет условие локального равновесия-, существование одинакового химического потенциала для всех точек. [c.218] Оба градиента являются действующими силами, которые вызы -вают потоки. [c.218] Здесь р—плотность, 5 —удельная энтропия, — удельная внутренняя энергия, и п — химический потенциал н концентрация электронов. [c.219] Внешними силами являются силы Лорентца электромагнитного поля K= e(E-i-(l/ )vxB). Однако мы видим, что в (56.8) из-за скалярного произведения J K и скорости Ф ( У), входящей в К, пропадает магнитная часть силы Лорентца. Остается только —еЕ. [c.219] Эти уравнения могут быть распространены на случаи разных носителей заряда, как-то электроны и дырки в полупроводниках. Тогда член 1 п в (56.3) надо заменить суммой по химическим потенциалам разного сорта носителей заряда, помноженным на их концентрацию. [c.220] Соответственные преобразования надо провести и в последующих уравнениях. Тогда при п сортах носителей будут существовать п + 1 уравнений переноса с n-fl членами. образуют (п+1)х(п+1)-матрицу. В анизотропных твердых телах сами являются тензорами. Получается 3(а+1) уравнений переноса с соответствующим большим числом членов. Во всех этих случаях также справедливы соотношения Онзагера. Система уравнений (56.9) не является единственной возможностью сформулировать уравнения переноса. Комбинации уравнений позволяют ввести другие потоки, или с помощью преобразования уравнений можно перейти к другим силам. Если потоки и силы выбраны так, что локальное образование энтропии остается суммой произведений новых потоков и сил, то сохраняется и симметрия уравнений переноса, определяемая соотношениями Онзагера. [c.220] При учете (56.4) и = —gгadф правая часть этого уравнения пропадает. Тогда оно представляет собой закон сохранения полной энергии. [c.221] Из интегралов (56.17), наконец, следует, что для анизотропной среды коэффициенты, стоящие при А, всегда являются тензорами. [c.222] Вернуться к основной статье