ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Диэлектрическая проницаемость электронного газа из "Теория твёрдого тела " Равенство (13.12) называется уравнением Линд харда для диэлектрической проницаемости электронного газа. Оно приводит к важнейшим выводам, которые другим способом были получены в последнем параграфе. [c.67] При резонансной плазменной частоте со , вещественная часть диэлектрической проницаемости 1 (со) превращается в нуль. Из определения диэлектрической проницаемости в (13.11) это означает, что даже бесконечно малое внешнее возмущение вызывает сильные внутренние поля в электронном газе возникают коллективные колебания. [c.68] Таким образом, мы получили из (13.12) плазменные колебания и возбуждения пар в согласии с рис. 15. [c.68] В заключение рассмотрим экранирующее поведение электронного газа. При этом можно ограничиться статическим случаем, т. е. положить о равным нулю. [c.68] Это выражение мы здесь не будем обсуждать более подробно. Мы не будем также останавливаться на дальнейших приближениях для Е д,ы). По всем этим вопросам, которые приводят к более глубокому пониманию электрон-электронного взаимодействия, мы отсылаем к литературе, в особенности к монографиям Киттель [12], Пайне [16] и обзорной статье Резибуа в [49]. [c.69] Основой этой главы является одноэлектронное приближение уравнения (3.20). Это уравнение описывает электрон в периодическом потенциале. Наряду с потенциалом ионов решетки в периодический потенциал входит усредненный кулоновский и обменный потенциалы приближения Хартри —Фока. [c.70] Основное обсуждение будет касаться симметрии кристаллической решетки и ее влияния на вид собственных значений и собственных функций уравнения Шредингера (3.20). Важнейший результат будет состоять в том, что энергетический спектр одноэлектронного состояния распадается на полосы, между которыми лежат области запрещенных энергий (зонная структура энергетического спектра). [c.70] Вернуться к основной статье