ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Материал Мурнагана из "Нелинейная теория упругости " Представление удельной потенциальной энергии деформации полиномом по степеням компонент тензора деформации Коши — Грина с постоянными коэффициентами, подлежащими экспериментальному определению, было использовано в многочисленных исследованиях Мурнагана (F. D. Murnaghan), содержание которых воспроизведено в его монографии 1954 г. [c.154] Здесь К, А — постоянные Ляме второго, v , Vg — третьего порядка, через I, т, п обозначены постоянные Мурнагана, связанные с Vi, V2, V3 формулами (1.15.15). [c.154] В экспериментальных исследованиях, связанных с задачами нелинейной акустики, накоплено значительное число данных о постоянных Ляме третьего порядка для ряда материалов. Некоторые сведения о них были получены по результатам статических испытаний Бриджмена при весьма высоких давлениях (Р. W. Bridgman, 1948). [c.154] Нетрудно проверить выполнение равенств (3.7.12), (3.7.13). [c.155] Следующие далее в этом параграфе рассмотрения преследуют цель разъяснить связь коэффициентов закона Мурнагана с изменением модулей и линейного закона при сообщении малого возмущения в натуральной отсчетной конфигурации. [c.156] Примем для этого, что частицам находящейся в равновесии среды в актуальной конфигурации сообщено поле виртуальных перемещений т Л (с/1, д ). [c.156] Это соотношение указывает на принципиальную возможность определения /4-п/9 по наклону касательной к кривой (б) в отсчетной конфигурации (при 6 = 0). Большинство экспериментальных данных свидетельствует, что (0) О — сопротивляемость материала изменению плотности растет вместе с последней. [c.161] Как видно I л + 9/ /г —при таких нагружениях учет нелинейных слагаемых необходим. [c.161] Здесь Ti2 —касательное напряжение, сообщаемое предварительно сжатому материалу, чтобы осуществить сдвиг. [c.161] Вернуться к основной статье