ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Условие неубывания энтропии из "Нелинейные волны в упругих средах " Второму закону термодинамики не противоречат только такие ударные переходы, в которых 5 - 5 О, т.е. [c.191] Энтропийная окружность (4.22), на которой 8 = 8 , пересекает ударную адиабату в трех точках - начальной А 11, и2) и двух симметричных с ней относительно осей координат точках N -[/1,112) и N 111,-112). На рис. 4.1а, 6 она изображена штриховой линией. Ее уравнение не зависит от упругих свойств материала, а только от начального состояния. Знак коэффициента X для конкретной среды указывает, какой части ударной адиабаты (внутри или вне 5- окружности) принадлежат термодинамически пригодные скачки. [c.191] Сравнение указанных областей существования скачков с эволюцией волн Римана того же типа (3.6) показывает, что интегральные кривые, идущие из начальной точки в область, где [5] О, соответствует волнам Римана, обладающим тенденцией к опрокидыванию и образованию разрыва интегральные линии расширяющихся волн Римана проходят в область, где [5] 0. [c.191] Таким образом, по любому состоянию с ф О могут распространяться как расширяющиеся волны Римана, так и ударные волны. Если Пр = О, как это принималось в (Бленд [1972]), то в средах с X О могли существовать одномерные нестационарные решения только в виде ударных волн, а в средах с х О - только непрерывные решения. [c.191] Полезно отметить, что условие неубывания энтропии наряду с неравенством (4.21) может быть выражено так же неравенством x 2 i 2 ) что иногда при исследовании оказывается более удобным для проверки. Эквивалентность неравенств определяется формой ударной адиабаты. [c.192] Вернуться к основной статье