ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Вторичное квантование из "Динамика и информация " В более общем случае, когда ф , не равно произведению (317), вместо 1 1 (х) входит одночастичная функция, усредненная по всем N переменным, кроме одной. С помощью операторов Т х), Т х) легко конструируются проекционные операторы. Допустим, например, что в результате измерения начальная функция ф коллапсирует в ф . Если у нас имеется только одна частица, то этот коллапс осуществляется оператором коллапсирования (151). А если мы имеем N частиц, то мы должны осуществить коллапс поочередно у каждой из частиц да еще симметризовать полученную таким образом волновую функцию. [c.301] Другими словами, у волновой функции вычисляется матричный элемент по отношению к функции / (х/), затем он умножается на Фс х1), И полученное выражение симметризуется по всем частицам. После коллапса симметрия типа (317) теряется, но все же и новое выражение в применении к функции (317) выглядит достаточно просто. [c.302] Введение операторов Т, удобно тем, что с их помощью описание динамики квантовых частиц становится очень похожим на описание динамики полей. Поэтому и оператор Р х) называют обычно квантовым полем. Поясним, о чем тут идет речь. [c.302] Вернуться к основной статье