ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Вывод кинетического уравнения из "Стохастичность динамических систем " Уравнение (2.19) совпадает по форме с кинетическим уравне нпем Паули. Его вывод, данный выше, содержит две особенности. Во-первых, использовано свойство перемешивания Я-систем по фазам. Это свойство приводит к потере памяти о начальных условиях и к быстрому затуханию за время порядка Тс недиагонадь-ных элементов матрицы плотности. Тем самым не возникает необходимости использовать априори предположения о случайности фаз. Во-вторых, кинетическое уравнение (2.19) получено для определенным образом огрубленной матрицы плотности. Сам способ огрубления также следует из свойств Я-систем, так как операция огрубления производится по той же переменной, по которой происходит быстрый процесс перемешивания. [c.207] В заключение этой главы следует сделать одно замечание общего характера по поводу приведенного вывода кинетического уравнения. Оно связано с использованием условия квазиклассичности и с предположением, что параметр достаточно мал. Как известно из 9.5, именно это условие (см. (9.5.37И обеспечивает существование стохастичности классического типа в квантовых йГ-системах. Однако неясным остается чисто квантовый случай ( 1, либо достаточно большие времена прн % 1). Если в такой системе отсутствуют случайные параметры и на нее не действуют случайные силы, то вопрос о том, как возникает сокращенное статистическое описание в существенно квантовом случае, в настоящее время остается открытым. [c.208] В трех предыдущих главах рассматривались нестационарные квантовые Я-системы. Появление стохастичности в них было обусловлено внешним возмущением, зависящим от времени. Настоящая глава посвящается квантованию стационарных (консервативных) гамильтоновых систем, в которых стохастичность возникает в результате взаимодействия между различными степенями свободы, число которых N 2. [c.209] Вернуться к основной статье