ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Взаимодействие трех волн из "Взаимодействие волн в неоднородных средах " Рассмотрим сначала нелинейные процессы, в которых энергия преобразуется в более высокие частоты. При этом на границу нелинейной среды подаются волны с частотами oj и г, а волна с суммарной частотой (Вз генерируется. Такие процессы в нелинейной оптике принято называть процессами смешения частот, а по терминологии, принятой в теории плазмы, такие нелинейные взаимодействия волн называются нераспад-пыми. [c.133] Выбор знака в уравнении (40.1), так же как и в (37.7), определяется граничными условиями. Константы и Шг определяются соотношениями Мэнли — Роу (37.2). [c.133] Пусть 7Уз(0) = 0, а Ы О) МЛО), тогда га1=Л 1(0 , 2 = Л 2(0). Для этого случая в уравнении (40.1) следует выбрать знак плюс . Для простоты здесь и ниже мы рассматриваем случай 0(0) = зх/2, что соответствует равенству нулю константы Г в (37.5). [c.134] Это уравненпе напоминает выражение (37.8) для случая Г = 0 = О, лишь вместо переменной — длины нелинейной среды — стоит некоторое интегральное выражение, играющее роль эффективной длины нелинейной среды. [c.134] Условия (40.7) аналогичны условиям (38.33), однако в отличие от безразмерных величин к, g, введенных в 38, величины х и g в формуле (40.8) имеют размерность. Введенные в 37 и имеющие размерность переменные iVj(g), , х( ) удобны для рассмотрения невырожденного трехчастотного взаимодействия волн, пбо позволяют записать соответствующие решения в общем виде независимо от соотношения частот взаимодействующих волн. [c.135] Сравнение (40.12) с формулой (38.25) показывает, что этот частный случай, так же как и при точном согласовании фазовых скоростей [1], вполне аналогичен генерации второй гармоники. [c.136] Вернуться к основной статье