ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Диэлектрическая проницаемость кристалла из "Теория твёрдого тела " Для иллюстрации возможных значений р укажем, что в кристалле антрацена величина /2лс) равна 2-10 сж а в кристалле dS —примерно 10 см . [c.449] В этом случае пространственная дисперсия отсутствует. [c.450] В общем случае тензор диэлектрической проницаемости (54.8) является комплексной аналитической функцией комплексного вектора к и комплексной переменной со, расположенной в верхней полуплоскости (т. е. при 1т со 2 0) [312, 40]. При этом функция е (со, к) не имеет ни полюсов, ни нулей в верхней полуплоскости комплексной переменной со. Используя эти свойства, можно вычисленные на основе микроскопической теории выражения е (со, к) для вещественных со, к аналитически продолжить в область комплексных значений. Полюсы диэлектрической проницаемости при вещественном к могут располагаться только в нижней полуплоскости комплексной переменной со. [c.450] Ниже мы для простоты будем рассматривать только оптически изотропные кристаллы, для которых тензор е(со, к) вырождается в скаляр. [c.450] Из выражения (54.14) следует, что уравнение (54.15) определяет полюсы гриновской функции фотонов. [c.452] Решения уравнения (54.15) могут быть двух типов. [c.452] Эти решения уравнения (54.12) будем называть нормальными электромагнитными волнами. Решения (54.18) нельзя нормировать в бесконечном кpи taллe. При Л (со) О они не соответствуют одному значению волнового вектора, поэтому не являются элементарными возбуждениями кристалла. Естественно, что при отсутствии поглощения функции Л (со) в (54.18) м у к) ъ (54.16) равны нулю. Тогда нормальные электромагнитные волны и поляритоны тождественно совпадают. [c.453] В реальных условиях поляритонные возбуждения всегда затухают (вследствие излучения и перехода их энергии в тепло). [c.453] Вернуться к основной статье