ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Приближение почта свободных электронов из "Теория твёрдого тела " Ез = ((к) + для функции х)==у — С05 кх. [c.135] Таким образом, на границах зон Бриллюэна наблюдаются разрывы в энергетическом спектре, величина которых равна 2]/7 7р. Энергии (20.6) определены для всех значений волновых векторов к (расширенная зонная схема на рис. 25, о). Используя свойство периодичности энергии и свойство эквивалентности волновых векторов, отличающихся на векторы g обратной решетки, можно преобразовать энергию Е (к) в многозначную функцию Еа (к) (рис. 25, б) приведенных волновых векторов к. В этом случае энергетические состояния распадаются на квазинепрерывные полосы энергии. Граничным состояниям в этих полосах соответствуют стоячие волны. При удалении от границы зоны Бриллюэна роль возмущения становится незначительной. [c.135] В трехмерном случае для каждого выделенного направления к в спектре энергии будут также разрывы в энергетическом спектре для значений к, лежащих на границе зоны Бриллюэна. [c.135] Более строгие расчеты зонной структуры таких металлов и полуметаллов в приближении почти свободных электронов основаны на методе псевдопотенциала, разработанном Хейне и др. (см. [58]). В этом методе взаимодействие электрона проводимости с остовом атома описывается эс )фективным псевдопотенциалом. [c.136] Псевдопотенциал подбирается так, чтобы его собственные функции и энергии были близки к функциям и энергиям валентного электрона атома. [c.136] Вернуться к основной статье