ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Система уравнений механики сплошной среды из "Нелинейные волны в ограниченных сплошных средах " Уравнения континуума включают в себя уравнения сохранения, кинематические (геометрические), а также определяюш ие (замыкаю-ш,ие) соотношения. Приведем в обп ем виде указанные уравнения, применяя тензорные и векторные обозначения. Для определенности считаем, что движение среды изучается в эйлеровых координатах. Используемые обозначения соответствуют в основном курсу Л. И. Седова [183]. [c.5] Примеры определяющих уравнений. Приведем примеры определяющих уравнений для 7, р, , справедливых для сплошных сред независимо от того, в твердом, жидком или газообразном состояниях они находятся. [c.7] Коэффициент теплопроводности к постоянен или зависит от температуры, плотности х 0. [c.7] Коэффициент т имеет порядок с для металлов и 10 с для газов. [c.8] Здесь ру, Еу — упругие составляющие, равные давлению и внут-ренней энергии вещества при нуле градусов по Кельвину рт, Ет — тепловые составляющие, определяемые колебаниями атомов решетки Pg, Eg — электронные составляющие, характеризующие вклад электронного газа в р и Е Е — определяет вклад ионизационной составляющей энергии. При записи (1.14) предполагалась независимость упругого межатомного воздействия от колебаний решетки и движения электронов [99, 128]. Следовательно, изменения ру и Еу не приводят к нагреву тела, в то время как остальные слагаемые в (1.14) связаны с повышением температуры. Таким образом, одно и то же давление может существовать в ненагретом деформированном теле и в нагретой, но недеформированной среде. Поэтому конкретный вид слагаемых в (1.14) должен быть установлен в опытах по силовому и тепловому нагружению. [c.8] Упругая составляющая энергии и давления в форме (1.15) и (1.18) качественно правильно отражает вид нулевой изотермы, причем работа расширения вещества от нормальных плотностей до нулевой совпадает с теплотой сублимации для всех рассмотренных в работе [114] материалов. Как показывают сравнения с экспериментальными данными по холодному и ударному сжатию, формула (1.15) удовлетворительно описывает упругую составляющую давления примерно до двукратного сжатия металлов. [c.9] Таким образом, формула (1.20) охватывает весьма широкий диапазон параметров. Вместе с тем она непригодна для случая низкотемпературной плазмы малой плотности. [c.9] В силу своей общности уравнения (1.15) — (1.22) не могут претендовать на высокую точность описания свойств материалов. Причем большая часть, описываемая уравнениями области состояний, вообще не исследована экспериментально. В тех интервалах параметров. [c.9] Дадим представление о зонах преимущественного влияния слагаемых термического уравнения (1.14). С этой целью проведены расчеты, результаты которых представлены на рис. 2 в плоскости р, Т. Стрелки указывают области, которые ограничивают кривые, соответствующие не менее 50 %-му вкладу того или другого слагаемого в общее давление сплошная кривая определяет зону преимущественного влияния ру, штриховая и штрихпунктирная — зоны не менее 50 % влияния рт и Ре соответственно. Естественно, что при удалении параметров от какой-либо из указанных кривых влияние соответствующего этой кривой слагаемого в термическом уравнении падает. [c.10] Вернуться к основной статье