ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Единственность решения из "Основы оптики Изд.2 " Мы видели в 11.2, что общую задачу о дифракции, которой мы касались. Можно сформулировать следующим образом дано поле падающее па идеально проводящую поверхность 5, требуется найти поле Е , обусловленное электрическим током, распределенным по, S, которое имеет такую величину, что и его тангенциальная составляющая на 5, равняется тангенциальной составляющей Е , взятой со знаком минус. [c.546] Конечно, сущес1ве1пю необходимо, чтобы этой формулировке соответствовала единственность решения ). Однако показать, что действительно ие существует другого поля удовлетворяющего поставленным условиям, совсем не просто, особенно когда допускаются бесконечные раз меры 5 и учитываются поля, содержащие плоские волны. По-видимому, только сравнительно недавно появились удовлетворительные доказательства единственности [461 (см. также [45, 47]), хотя она давно молчаливо принималась. [c.546] Легко видеть, что если допускают ся произвольные сингулярности по краю, то можно получить бесконечную последовательность решений путе.м дифференцирования 148]. Например, дифференцирование по х решения для -поляризации в задаче с полуплоскостью (см. (11.5.22)) дает по существу новое выражение, также удовлетворяющее волновому уравнению и обращающееся в нуль на экране. Дифференцирование (11.. 5.22) по у дает выражение, которое, очевидно, служит решением для Я-поляризации, но отличается от (11,5.44). [c.546] Вернуться к основной статье