ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Рассеяние на колебаниях решетки из "Основы теории металлов " Как уже отмечалось в 3.1, в идеальной периодической решетке электрон движется как сюбодная частица. Однако решетка не является идеальной даже при температуре Г = О, ибо атомы совершают так называемые нулевые колебания (формула 2.4)). Тем не менее электрическое сопротивление при Г = О отсутствует. Действительно, процесс рассеяния соответствует передаче импульса и энергии от электрона колебаниям решетки или наоборот. Возбужденное состояние решетки может быть описано с помощью картины газа колебательных квантов, т. е. фононов. Итак, процесс рассеяния сводится к тому, что электрон испускает или поглощает фононы. [c.50] При ТДионов нет, так что поглощать нечего. В то же время электронная жидкость находится в основном состоянии и не может испускать фононы—на это нет энергии ). При Т ФО все эти процессы, конечно, будут иметь место. Поскольку, как и раньше, мы можем найти лишь температурные зависимости и порядки величин а и х, то будем все время ограничиваться простыми оценочными выводами. [c.50] Теперь заметим, что на самом деле функция и (г) имеет физический смысл лишь в точках r = Un, где находятся атомы. В фурье-разложение и (г) в этих точках будут входить множители ехр ika ). Но они не меняются при изменении k на период обратной решетки. Следовательно, любые k и Л + Я физически эквивалентны, и функция (й к), так же как и е р), должна быть периодичной в обратной решетке. Значит, она меняется в конечных пределах. [c.53] Рассмотрим теперь два предельных случая высоких и низких температур. [c.53] проводимость при низких температурах меняется по закону Т (закон Блоха). [c.55] Здесь выражено в тех же единицах, что и Т. [c.55] Закон Видемана—Франца не выполняется. [c.55] Отсюда следует также, что импульс фоиоиа почти перпендикулярен импульсу электрона. [c.55] Вернуться к основной статье