Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама
Для реальных металлов функции ъ(р) очень сложны. В еще большей мере это относится к амплитудам рассеяния. Поэтому получить точные числовые значения проводимости и теплопроводности весьма трудно. Гораздо легче найти температурные зависимости и порядок величии этих коэффициентов. Для этого в большинстве случаев даже не нужно решать кинетическое уравнение и вполне достаточна концепция длины свободного пробега. Мы начнем с рассеяния на примесях. В 3.2 мы уже рассматривали этот процесс для вывода кинетического уравнения в форме (3.12) и можно было бы получить соответствующие оценки для а и X из найденных там формул. Однако мы не будем делать этого, и для единообразия с другими механизмами рассеяния получим величины а и X из качественных, но более наглядных соображений.

ПОИСК



Рассеяние на примесях

из "Основы теории металлов "

Для реальных металлов функции ъ(р) очень сложны. В еще большей мере это относится к амплитудам рассеяния. Поэтому получить точные числовые значения проводимости и теплопроводности весьма трудно. Гораздо легче найти температурные зависимости и порядок величии этих коэффициентов. Для этого в большинстве случаев даже не нужно решать кинетическое уравнение и вполне достаточна концепция длины свободного пробега. Мы начнем с рассеяния на примесях. В 3.2 мы уже рассматривали этот процесс для вывода кинетического уравнения в форме (3.12) и можно было бы получить соответствующие оценки для а и X из найденных там формул. Однако мы не будем делать этого, и для единообразия с другими механизмами рассеяния получим величины а и X из качественных, но более наглядных соображений. [c.47]
Определим эффективное сечение рассеяния электронов примесями. Относительно потенциала примесного атома, действующего на электрон, можно сделать разные предположения. Либо можно считать, что атом нейтрален и ведет себя, как твердый шарик с атомными размерами, либо (и это более правдоподобно) примесный атом ионизован. Однако даже в этом случае применима модель твердых шариков. Для того чтобы это увидеть, рассмотрим экранировку потенциала примесного иона электронами. [c.47]
Значит, потенциал примесного иона экранируется на атомных расстояниях. Следовательно, даже в этом случае пригодна модель твердых шариков атомных размеров ). [c.48]
О)гласио этой формуле (она выводится подобно формуле (21.40) 21.3 второй части), под действием потенциала в данной точке изменение электронной плотности убывает в основном по закону г , испытывая при этом осцилляции с периодом JW/po (осцилляции Фриделя [6]). Такое поведение электронной плотности является следствием ферми-вырождения. В больцмановском газе справедлив вывод формулы (4.3). [c.48]
Однако для наших целей достаточно гсльзоваться по1екциа.-ом, усредненным по расстояниям, большим по сравнению с %/ро это спять приводит к модели твердого шарика с атомными размерами. [c.48]
проводимость не зависит от температуры. [c.49]


Вернуться к основной статье

© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте