ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Потеря через внутренние зазоры из "Паровые турбины " На фиг. 23,а представлена схема ступени давления активной турбины. Перед каждым рабочим диском устанавливается диафрагма, в сопловых каналах которой за счет теплопадения происходит преобразование потенциальной энергии пара в кинетическую. Соответственно этому устанавливается разность давлений по обе стороны диафрагмы. [c.38] Так как рабочие диски вращаются вместе с валом, а диафрагмы закреплены в корпусе турбины неподвижно, то между ступицей диска и диафрагмой имеется зазор (щель). [c.38] Вследствие разности давлений по обе стороны диафрагмы через зазор протекает некоторое количество пара, минуя сопловой аппарат и не совершая полезной работы. Утечка пара через зазоры диафрагм вызывает повышение теплосодержания пара, выходящего из ступени, и представляет потерю, которая может быть учтена при построении процесса на / -диаграмме. [c.38] Для уменьщения величины утечек пара в теле диафрагмы устанавливаются специальные лабиринтовые уплотнения (фиг. 23,6). [c.38] Потеря так же, как и другие потери, откладывается на / -диаграмме. [c.39] На фиг. 23,6 представлена схема лабиринтового уплотнения диафрагмы. [c.39] Давление пара перед диафрагмой Ри а за рабочим колесом р . Следовательно, весь перепад давления от р, до Р2 (ступень чисто активного типа) распределяется между лабиринтовыми камерами Л, В, С, П, Е я Р. В каждом зазоре лабиринтового уплотнения происходит снижение давления. В первом зазоре (щели) давление падает до р. Скорость пара с, которая возникает в щели в результате расширения пара, полностью теряется в камере Л благодаря удару о стенки и вихреоб-разованию. [c.39] Вследствие этого теплосодержание, понизившееся при расширении, вновь повышается до начального состояния. [c.39] На фиг. 23,в схематически представлена часть /А -диаграммы, показывающая тепловой процесс пара в лабиринтах диафрагм. Линии ЛЛ,, ССь и т. д. показывают адиабатическое расширение пара в зазорах (щелях). Линии С]/) и т. д. показывают повышение теплосодержания за счет образования вихревых движений пара в камерах. [c.39] По мере расширения пара в зазорах удельный объем его непрерывно возрастает. Следовательно, для сохранения условия (53) скорость пара с от зазора к зазору должна увеличиваться, т. е. должны возрастать тепловые перепады в зазорах. [c.39] Расчет производится следующим образом. Для заданных давлений р и р , и заданных и Д требуется определить количество лабиринтов 2. [c.39] Потери в паровой турбине и к. п. д. [c.40] При расчете лабиринтовых уплотнений нужно иметь в виду два случая 1) скорость пара в зазоре последнего лабиринта меньше критической и 2) эта скорость равна критической. [c.40] При заданных p и числе лабиринтов 2 расчет производится следующим образом. [c.41] Если значение давления р , полученное из уравнения (67), меньше, чем Р2, то скорость пара в последнем лабиринте меньше критической и расход пара нужно определять по уравнению (62). Если же р больше р2, то в последнем лабиринте будет критическая скорость и расчет производится по уравнению (66). [c.41] Зазор между уплотнением диафрагмы и ступицей диска s 0,2 мм. [c.41] Удельный объем пара для состояния перед диафрагмой 0,2427 M jKZ (по таблицам). [c.41] На фиг. 24 показана схема ступени реактивной турбины. [c.41] Так как по обе стороны направляющих и рабочих лопаток имеется перепад -давления, 10 через указанные зазоры 8 будет протекать некоторое количество пара, не совершая полезной работы. [c.41] Коэффициент будет тем больше, чем меньше высота лопатки /. Следовательно, для ступеней части высокого давления, имеющих относительно малые высоты лопаток, потери от утечки будут большими, постепенно уменьшаясь в ступенях низкого давления с возрастанием высот лопаток. [c.41] Вернуться к основной статье