ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Стационарная теплопроводность из "Основы теории теплопередачи " Стационарное распределение температур в пластине. [c.26] Таким образом, в рассматриваемом случае температура является линейной функцией от координаты совершенно независимо от свойств материала, из которого образована пластина. [c.26] Как видно из уравнения (1-Па), и в самом общем случае стационарной теплопроводности физические постоянные материала не влияют на вид температурного поля. [c.26] Свойства материала, выражаемые его коэффициентом теплопроводности Я, нужно знать только для вычисления по найденному распределению температур количества проходящего тепла в том или ином месте тела, для чего используется закон Фурье. [c.26] Из формулы (2-4) видно, что коэффициент теплопроводности к численно равен плотности теплового потока, проходящего сквозь пластину толщиной 1 и при стационарной разности температур на поверхностях 1°С. [c.27] Последнее выражение допускает непосредственное обобщение на случай неограниченной многослойной пластины, составленной из однородных пластин с толщинами б , 63, и соответствующими коэффициентами теплопроводности Я, , 2,. .., На рис. 2-2 показана двуслойная пластина. [c.28] Многослойная пластина представляет собой последовательную цепь тепловых проводников, сопротивление которой г есть сумма сопротивлений г всех п слоев. [c.28] Отсюда легко находится неизвестная температура Г, а по ней— и все распределение температур. Разумеется, линейность изменения температуры сохраняется в пределах каждого из слоев пластины, изломы же линий обусловлены изменением коэффициента теплопроводности при переходе от одного слоя к другому. [c.29] Последний случай схематически показан на рис. 2-3. Следует заметить, что характер изменения температуры вне пластины изображен только условно. Действительное распределение температуры в среде, омывающей пластину, зависит от многих обстоятельств и рассматривается в теории конвективного теплообмена. Здесь достаточно сказать, что в большинстве случаев влияние тела на температурное состояние омывающей его среды проявляется очень резко только у самой поверхности тела, так что уже на небольшом расстоянии от последней местные температуры среды перестают существенно отличаться друг от друга. За расчетную величину принимается температура на таком удалении от поверхности тела, на котором дальнейшее изменение температуры практически незаметно. Необходимые по этому поводу оговорки будут сделаны ниже. [c.30] Схема распределения при теплопередаче. [c.30] Коэффициент к называется коэффициентом теплопередачи (от одной среды к другой среде, сквозь разделяющую их стенку). [c.31] Он имеет чрезвычайно важное значение в прикладных расчетах, определяя отнесенное к одному градусу температурного напора количество теплоты, которое передается в 1 час от горячей среды к холодной среде, считая на 1 разделяющей их стенки. Поскольку k есть величина, обратная тепловому сопротивлению, ее можно было бы называть тепловой проводимостью цепи среда — пластина— среда. С другой стороны, величина /k равна общему сопротивлению тепловой цепи. Так как оно превышает любое из составляющих сопротивлений, то сам коэффициент теплопередачи k всегда должен быть меньше любого из коэффициентов теплоотдачи а. [c.32] При выводе последней формулы подразумевалось, что тепловое сопротивление самой пластины, на одной стороне которой находятся ребра, пренебрежимо мало. Однако отнюдь не малым может оказаться добавочное сопротивление, обусловленное ребрами. Чтобы учесть это, рекомендуется пользоваться специальным образом приведенным коэффициентом теплоотдачи а , который отражает влияние сопротивления при переносе тепла теплопроводностью через металл ребер [Л. 7]. [c.33] Вернуться к основной статье