ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Плоская ударная волна и скачок уплотнения из "Механика жидкости и газа Издание3 " В отличие от задачи о распространении малых возмущений изучение явления распространения конечных по интенсивности возмущений представляет большие математические трудности, так как требует интегрирования нелинеаризованных уравнений (54) гл. III. Рассмотрению этого случая будет посвящен 37 там же приводится принадлежащее Риману строгое объяснение явлений возникновения в идеальном газе ударных волн, представляющих поверхности разрыва параметров состояния газа и скорости его движения. Остановимся сначала на элементарной теории ударных волн н удовольствуемся простым качествен-ным объяснением причины их возникновения. [c.149] Заметим, что при движении поршня влево справа за ним образуется разрежение, которое будет распространяться вправо от поршня также волновым образом. Ио ц этом случае волны уже не будут нагонять друг друга, так как последующая волна пойдет по газу, охлажденному предыдущей волной, и скорость распространения последующей волны будет меньше скорости предыдущей. Из этого простого рассуждения следует, что волны разрежения не могут образовывать ударные волны. В следующем параграфе будет дано и другое, термодинамическое доказательство невозможности такого рода образований. [c.150] Явление одномерного распространения плоской ударной волны допускает элементарный количестиенпый расчет. [c.150] Чтобы найти связь между У, р, рь Т и Уз, Р2, Р2, воспользуемся стационарностью потока и применим к нему теоремы сохранения массы, количества движения и энергии в форме Эйлера. Согласно соображениям, приведенным в 18, эйлеровы формы этих теорем могут быть применимы и в случае наличия в потоке поверхностей разрыва (например, скачка уплотнения). Следуег только выбрать контрольную поверхность, так, чтобы те ее части, на которых нормальная составляющая скорости отлична от нуля, пе совпали и не пересеклись с поверхностью разрыва. [c.151] Выберем за контрольную поверхность совокупность боковой поверхности цилиндрической трубы и двух равных между собой по площади нормальных сечений О] и Ог (рис. 29). Поверхность разрыва пересекает голько ту часть контрольной поверхности, где = 0. В силу принятой одномерности движения будем считать, что в сечениях О] и аг поля скорости и других величин однородны. [c.151] Полученный результат на первый взгляд противоречит доказанному в предыдущей главе положению об изэнтро-пичности адиабатического движения пде- р (,. 30. [c.153] Вернуться к основной статье