ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Линзы конечной толщины из "Техническая оптика " Применим выведенные формулы для рассмотрения работы линз, имеющих конечные толщины. [c.40] Рассмотрим частный случай толстой линзы, имеющей равные углы преломления на обеих поверхностях. [c.40] Пусть на нашу линзу падает параллельный пучок лучей ( Р1 = 0) шириной А/ (фиг. 26, на которой все обозначения те же, что и на фиг. 24 и фиг. 25). [c.40] Переход от одной поверхности к другой в сагиттальной плоскости может быть выполнен тем же методом, что и для меридиональной плоскости, с тою лишь разницей, что вместо меридионального инварианта будем пользоваться сагиттальным инвариантом. Кроме того, переход по высотам также значительно упростится ввиду того, что высоты всегда будут перпендикулярны к главному лучу. [c.41] Кроме того, в случае параллельности входящего в систему сагиттального пучка лучей высота на первой поверхности непосредственно определит собой высоту на главных плоскостях. [c.41] Перейдем теперь к определению оптической силы толстой линзы в сагиттальной плоскости для рассмотренного ранее случая равного отклонения главного луча на обеих поверхностях линзы. [c.41] Ранее был рассмотрен ход лучей в оптической системе вне зависимости от того, каким образом ограничиваются пучки лучей, входящие в изучаемую систему. [c.43] Однако все реальные оптические системы всегда будут ограничены по своим габаритам, и потому приходится иметь в виду то или иное ограничение хода лучей в оптической системе. [c.43] В большинстве случаев встречаются круглые диафрагмы с центром на оси системы, служащие для ограничения проходящих через систему пучков лучей. [c.43] Наиболее простым случаем ограничения пучков будет тот, когда перед какой-либо оптической системой расположены в одном и том же пространстве две диафрагмы, ограничивающие входящие в систему пучки лучей. [c.43] К рассмотрению этого случая мы и перейдем, полагая для простоты рассуждений, что предмет лежит на бесконечности. Тогда, рассматривая точку, лежащую на оси системы, получим от нее параллельный оси пучок лучей, входящий в нашу систему. [c.43] Если первая из диафрагм (фиг. 27) будет иметь меньшее отверстие (например, ЛЛх), нежели вторая, то первая диафрагма и определит своим диаметром ширину входящего в оптическую систему осевого пучка лучей. [c.43] Нетрудно определить предельную величину угла наклона, при котором еще не будет происходить срезания наклонного пучка. [c.44] Вд — площадь сечения осевого пучка, входящего в систему параллельно оси. [c.44] На фиг. 29 показан процесс срезания площади перпендикулярного оси системы сечения наклонного пучка. [c.44] Легко показать, что этот процесс полностью обусловлен взаимным пересечением цилиндрической проекции одной из диафрагм с отверстием другой диафрагмы. [c.44] Процесс виньетирования может быть рассмотрен и тогда, когда предмет не лежит в бесконечности, но при этом придется иметь дело с конической проекцией одной из диафрагм на плоскость другой. [c.45] Перейдем к рассмотрению частного случая, когда при предмете, лежащем в бесконечности, обе диафрагмы имеют одинаковые диаметры. Тогда угол Рх—граница отсутствия виньетирования — становится равным нулю иными словами, процесс срезания будет начинаться, как только рассматриваемая точка будет смещена с оси системы. [c.46] Для предмета, лежащего на конечном расстоянии (фиг. 31), такая же картина будет иметь место тогда, когда обе диафрагмы коснутся своими отверстиями // конуса лучей, исходящего из предметной точки, лежащей на оси системы. [c.46] Очевидно, что в этом случае определение зрачка, даваемое в классической теории оптических приборов, оказывается уже несостоятельным, так как любую из двух диафрагм можно было бы принимать за зрачок. [c.46] Вернуться к основной статье