ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнения неразрывности, движения и энергии из "Теплообмен и сопротивление при ламинарном течении жидкости в трубах " В следующих разделах этой главы будут приведены без вывода уравнения неразрывности, движения и энергии для однофазной химически однородной и изотропной жидкости при отсутствии переноса тепла излучением. Вывод этих уравнений можно найти во многих курсах по механике жидкости и газа 2, 3, 4]. [c.6] Как принято в гидродинамике, под словом жидкость мы будем в дальнейшем понимать не только капельную жидкость, но и газ. [c.6] Ру п Рг — проекции вектора напряжения массовых сил на оси координат р —давление в рассматриваемой точке ц —динамический коэффициент вязкости. [c.7] Плотность р и коэффициент вязкости ц, зависят от температуры и давления и, следовательно, при наличии в потоке полей температуры и давления изменяются во времени и по координатам. В этом случае для определения шести неизвестных у, р, р, и г) уравнений (1-6) и (1-3) недостаточно. Чтобы замкнуть систему, необходимо привлечь уравнение энергии, описывающее поле температуры, и уравнения, устанавливающие зависимость физических свойств от Г и р. [c.7] Р Р = -Рр(7 -7 ), где р=--—коэффициент объемного расширения жидкости. [c.7] В дальнейшем изучается теплообмен при течении капельной жидкости и газа, движущихся со скоростью, значительно меньшей скорости звука. [c.8] Вернуться к основной статье