ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Ударные волны при обтекании тел сверхзвуковым потоком из "Звуковые и ультразвуковые волны Издание 3 " Постараемся разобраться в причинах образования скачка уплотнения при обтекании снаряда сверхзвуковым потоком. [c.417] Теория показывает, что уравнения, описывающие прямой скачок, пригодны и для косого скачка, только взамен скорости потока в случае прямого скачка следует для косого скачка брать проекцию скорости на перпендикуляр к скачку. Отсюда вытекает важный вывод в отличие от прямого скачка, где после скачка скорость от сверхзвуковой всегда переходит в дозвуковую, по прохождении косого скачка скорость потока может остаться сверхзвуковой ). [c.418] В сжатии струи, обтекаемой снарядом. Последнее обстоятельство хорошо видно на рис. 247, где методом темного поля зафиксирована детальная структура ударных волн вблизи самого снаряда только на некотором удалении от него ударная волна имеет вид правильного конуса, о котором мы говорили выше. [c.419] Ударная волна распространяется в направлении, перпендикулярном к поверхности конуса. Наблюдатель воспринимает ее как короткий и резкий звук, который во многом напоминает щелканье пастушьего кнута или бича. Заметим, что щелканье пастушьего кнута возникает по той же причине самый кончик кнута движется в воздухе со скоростью, большей скорости звука. [c.419] Разберем кратко физическую картину образования волн в струе. Для этого сначала рассмотрим два случая обтекания газом плоской стенки. [c.420] Пусть газ движется со сверхзвуковой скоростью вдоль плоской стенки, которая заканчивается в точке О (рис. 250) пусть при этом давление р2 в пространстве правее точки О больше, чем давление в струе Рх. Проводя те же рассуждения, какими мы пользовались при выяснении механизма возникновения косого скачка, приходим к выводу, что в этом случае возникает (вследствие торможения газа) косой скачок уплотнения (рис. 250, а). [c.421] Вернуться к основной статье