ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнения движения неравновесного газа из "Ударные волны в газах и конденсированных средах " Пусть имеется система, находящаяся в состоянии неполного термодинамического равновесия. Понятие энтропии вводится и для систем с конечным отклонением от равновесия. Для описания термодинамического состояния такой системы вводится параметр неравновесности Д (или несколько таких параметров 1=1, 2,. ..). Считаем, что внутренняя энергия е, отнесенная к единице массы, есть ф ункция плотности р, энтропии 15 и параметров неравновесности В состоянии равновесия (Эе/(9 ,=0. Обозначим через значение параметра в состоянии термодинамического равновесия. [c.43] Система (2.1) описывает движение релаксирующей среды. [c.44] Распространение возмущений в неравновесном газе имеет свои особенности. Пусть в газе распространяется слабое возмущение. Введем время релаксации т малых отклонений от локального термодинамического равновесия. Если время, за которое существенным образом меняются газодинамические величины при распространении волны, много меньше времени релаксации, то волна распространяется с так называемой замороженной скоростью звука с =К(Ф/Ф)5,5 (высокочастотная скорость звука). Если характерное время изменения газодинамических величин много больше времени релаксации, то волна распространяется с равновесной скоростью звука (0) (низкочастотная скорость звука). [c.44] Распространение слабых ударных волн в релаксирующем газе происходит следующим образом 33]. Фронт слабой ударной волны вначале распространяется со скоростью, близкой к скорости высокочастотного звука (Соо), причем амплитуда ее в одномерном случае затухает по экспоненциальному закону.-С течением времени первоначальный разрыв сглаживается, вместо него имеет место плавно нарастающее возмущение, распространяющееся со скоростью низкочастотного звука Сд. [c.44] Это условие, очевидно, соблюдается. [c.46] Здесь индексами 1 и 2 отмечены значения скорости газа перед и за ударной волной. В этом случае можно сказать, что система уравнений релаксирующего газа дает структуру фронта ударной волны. Разрыв (ударную волну) мы вводим, когда применяем для описания движения среды приближенную систему (2.3). [c.47] Левая часть вышеприведенного неравенства выполняется всегда скорость ударной волны больше скорости газа за ней. [c.47] Вернуться к основной статье