ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Истечение сжимаемых жидкостей из "Основы термодинамики и теплопередачи " Исследования выражения массовой скорости политропического истечения сжимаемых жидкостей (1.140) приводят к выводу, что массовая скорость дважды обращается в нуль — при соотношениях р /р, = 1 и при р /р, = 0. Дело в том, что массовая скорость равна произведению линейной скорости истечения и плотности потока (и = с р), причем в начальный момент истечения (р /р, = 1) обращается в нуль первый множитель (с = 0), а при истечении в вакуум (р /р, = 0) обращается в нуль второй множитель (р = 0). Между этими граничными нулевыми значениями массовая скорость истечения сжимаемых жидкостей достигает наибольшего значения при критическом значении противодавления р = З рР, (Рис. 1.18). [c.77] Полный расход рабочего тела в единицу времени (О ), в силу неразрывности потока, имеет одну и ту же величину во всех сечениях вдоль оси потока следовательно, наибольшая массовая скорость (и ,р = ц ) всегда устанавливается в самом узком сечении сопла (горловина сопла Г = ( ). [c.77] Р) является точкой прекращения кривой истечения в суживающихся соплах и отверстиях в тонких стенках. Величина избыточного давления при этом идет на необратимые потери. [c.78] Если начальная линейная скорость ниже критической (с, с р), а конечная больше критической ( j С р), то сопло должно быть сначала суживаюшимся, а затем — расширяющимся (сопло Лаваля). [c.78] Характеристики режимов истечения приведены в табл. 1.2. [c.78] Условие достижения наибольшей массовой скорости при данных значениях начальных параметров (р,, вытекает из рассмотрения следующих соотношений. [c.79] В критическом сечении (горловина сопла, Г = Гр) поток из суживающего становится расширяющимся, в связи с чем горловина сопла приобретает свойства стабилизированного сечения. [c.80] Значения характеристик критического режима истечения сжимаемых тел приведены в табл. 1.3. [c.81] Численные значения отмеченных коэффициентов (ф) и (ц) находятся по соответствующей справочной литературе. [c.81] Рассмотрим некоторые часто встречающиеся в практике задачи истечения сжимаемых жидкостей из замкнутого объема ограниченной емкости. [c.82] Простейшим является случай истечения в атмосферу газа через отверстие постоянного сечения из резервуара постоянного объема (V= idem). Подобная задача встречается, например, при опрессовке регенераторов ГТУ, когда требуется определить количество газа, вытекающего через неплотности регенератора, и величину этих утечек. В большинстве случаев, применительно к условиям работы резервуаров под давлением на газопроводах, процесс истечения газов из замкнутых объемов является критическим или закритическим. [c.82] Сопоставляя полученное уравнение (е) с уравнением для критического режима истечения (уравнение 1.142а), можно определить сечение неплотности в резервуаре. [c.83] Рассмотрим еще одну практически важную и часто встречающую задачу — перетекание газа из одного объема в другой. Сосуды герметичны относительно внешней среды. [c.83] Оценим характеристики перетекания газа из объема V, (при параметрах начального состояния р , 0, , Т, ) в объем Vj (соответственно Pjj, Gj Tjg) в условиях, когда р, р . За конечный момент истечения примем р, р и р р , где р — момент полного смещения. [c.83] Следует заметить, что при наличии внешнего теплообмена рассмотренная задача значительно усложняется. Одновременно, приведенные задачи позволяют относительно легко определять параметры газа при смешении. [c.84] Вернуться к основной статье