ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнение состояния Ферми — Томаса из "Физическая теория газовой динамики " В этом параграфе в первую очередь будет рассмотрена статистическая механика газа, состоящего из частиц, удовлетворяющих статистике Ферми — Дирака (такие частицы называются фермионами). Эти результаты будут далее использованы при выводе уравнения состояния в приближении Ферми — Томаса 112—14], которое полезно при описании термодинамических свойств вещества, находящегося при высоких температурах и плотностях (где приближение идеального газа обычно уже несправедливо). [c.247] Теперь, однако, суммирование по числам п, будет ограничиваться значениями О и 1, а сумма этих чисел ограничена условием (5.152). [c.248] И полагая, что S достигает целого числа N. В этом выражении предполагается, что bS удовлетворяет условиям N bS 1. [c.250] Как уже отмечалось, интеграл (5.157) будет вычислен с помощью приближенного метода, подобного методу, использованному для вычисления выражения (5.73). Мы замечаем, что подынтегральная функция имеет весьма резкий пик при iy = a, и заменим контур i контуром вблизи точки у = — ia. [c.250] Величина р = отождествляется непосредственно с температурой ферми-газа. Это следует, точно так же как и в случае фотонного газа, из рассуждений, приведенных после равенства (5.57). [c.252] Важнейшими примерами вырожденного ферми-газа являются электроны в атоме, электроны в металле и полупроводнике и нейтроны и протоны в атомном ядре. [c.252] нефизичной геометрической идеализацией ), которая, по-видимому, не приводит к серьезной ошибке при рассмотрении вещества при высоких плотностях. [c.253] Это уравнение следует решать с граничным условием, что при г = 0 имеется положительный заряд иона (ze). При г = Гд на границе атома уравнение (5.180) должно решаться с граничным условием, согласно которому электрическое поле (— Vv (г)) обращается в нуль. [c.253] Вернуться к основной статье