ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Электронные состояния молекул из "Физическая теория газовой динамики " Вернемся теперь к потенциальным кривым фиг. 4.2 и приближенным волновым функциям [соотношения (4.55) и (4.56)1. Эти волновые функции справедливы лишь в пределе при большом межъядерном расстоянии. В случае конечного расстояния между ядрами следует учитывать влияние обоих протонов. [c.101] ВОСХОДЯТ поля, получаемые в лабораторных условиях. С другой стороны, среднее распределение электронов определяется этим квантовым числом момента импульса, и мы знаем качественно, что это распределение влияет на кулоновскую энергию молекулы. [c.104] Наименьшие значения А встречаются наиболее часто ). [c.104] Если Л О, то говорят, что состояние является регулярным и обозначается посредством правого нижнего индекса г у греческой буквы, описывающей значение А если Л О, то состояние называется обращенным и обозначается с помощью правого нижнего индекса г. [c.104] Постоянная А увеличивается с массой атомов. Типичные значения А равны 2,5-10 эв для ВеН и 0,45 эв для HgH. Для А = О (2-состояний) расщепление отсутствует, поскольку нет магнитного поля. Отметим, что такое расщепление приводит к образованию семейства близко расположенных потенциальных кривых. [c.104] Значения и 2 даются так 215 1 в качестве левого верхнего индекса иА+2,ане 2, в качестве правого нижнего индекса. [c.104] Имеются четыре дополнительных свойства симметрии, обусловленные свойствами волновой функции при различных отражениях. [c.105] Каждое состояние молекулы, когда оно идентифицировано, обозначается буквой, которая предшествует обозначению симметрии. Буква X обозначает основное состояние А, В, С жт. д. обычно обозначают состояния (в порядке увеличения энергии) с тем же самым спином S, что и основное состояние а, Ъ, с ж т. д. обычно обозначают состояния (в порядке увеличения энергии) с другим по отношению к основному состоянию спином S или орбитальным моментом импульса Л. Молекулы обладают также ридберговскими состояниями, т. е. такими состояниями, в которых один сильно возбужденный электрон движется в почти кулоновском поле молекулярного иона, который действует как ядро заряженных частиц. В этом случае предел серии является потенциальной кривой соответствующего состояния молекулярного иона. [c.105] Вернуться к основной статье