ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы О длине камеры смешения эжектора из "Прикладная газовая динамика Издание 2 " Оптимальная длина камеры смешения обычно выбирается экспериментальным путём и по различным данным равна 6—10 калибрам. [c.327] Чтобы теоретически определить необходимую длину камеры смешения, требуется знание законов неремешива-ния и выравнивания потоков по длине камеры смешения. [c.327] Напомним, что такая же система координат использовалась при анализе полей скорости в свободной струе. График, приведённый на фиг. 155, построен на основании многочисленных экспериментов и показывает, что безразмерные поля скорости В различных сечениях основного участка смесительной камеры различных эжекторов в широком диапазоне изменения параметров смешивающихся газов укладываются на одну общую кривую. [c.328] В соответствии с этим в камере эжектора статическое давление растёт, что следует из неравенства (22) и уравнения количества движения, между тем как в свободной струе статическое давление постоянно. [c.330] Подобие полей скорости в камере смешения эжектора и в свободной струе, обнаруженное экспериментально, указывает на то, что налпчне продольного градиента давлений практически не влияет на закономерность переноса количества движения в поперечном направлении. [c.330] Универсальность ноля скорости в поперечных сеченнях камеры смешения представляет собой эмпирический закон, на основании которого можно теоретически рассчитать весь процесс смешенпя потоков в эжекторе и указать способ определения рациональной длины камеры. [c.330] Здесь величина срд определяет абсциссу х, а величина ср — ординату R рассматриваемой точки. [c.333] Расположение сеченпя характеризуется величиной ср,,, зависящей от расстояния между сечением и полюсом эжектирующей струн ж. [c.335] Глубина полюса / о определяется из расчёта начального участка камеры. Исследование по.ля скоростей в начальном участке камеры показывает, что течение в этом участке подобно свобод-н011 струе, движущейся в спутном потоке ). Не останавливаясь. [c.335] Зная закономерность выравнивания полей скорости в камере смешения, можно определить рациональную длину камеры смешения, т. е. такую минимальную длину её, нри которой полезный эффект от дальнейшего выравнивания полей скорости не комиенсирует потерь на трение о стенки. [c.336] Далее можно разрешить уравнения (64) и (65) совместно с другими, известными нам из 3 уравнениями и определить зависимость конечного результата от величины коэффициента поля т и коэффициента V. [c.337] Однако можно поступить и более просто. Легко удостовериться в том, что коэффициент поля т и коэффициент V не входят ни в одно уравнение эжектора, кроме уравнения импульсов (65). Поскольку в уравнение (65) величины т и V входят в виде суммы, то можно заключить, что влияние неравномерности поля скоростей (т. е. увеличенного значения -с) на параметры эжектора идентично влиянию коэффициента трения. В идеальном эжекторе т = 1 и v = 0, т. е. коэффицпент в правой части уравнения импульсов (65) t- -v равен единице. Следовательно, отличие параметров реального эжектора (нри наличии тренпя в камере и некоторой неравномерности поля скоростей в выходном сечении) от параметров идеального эжектора характеризуется величиной К = х- -ч— 1, которую условно можно считать эффективным коэффициентом трения. Чем меньше К, тем лучше эжектор. [c.337] Величина V пропорциональна длине камеры смешения. Коэффициент поля т с помощью уравнений (60) п (63) также может быть выражен через длину камеры смешения чем больше длина камеры, тем меньше т. Сумма T l-v с увеличением длины камеры сначала уменьшается, затем начинает расти. Рациональной длиной камеры смешения естественно считать такую длину, при которой величина К достигает минимума (фиг. 158). Таким образом, рациональная длина камеры смешения мон ет быть определена и без решения системы основных уравнений эжектора. [c.337] К определению оптимальной длины камеры смешения. К — коэффициент, учитывающий нерав-иомерпость ноля скоростей и потери на трение. [c.338] Вернуться к основной статье