ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Пограничный слой с градиентом давления из "Теория пограничного слоя " Это преобразованное уравнение отличается от соответствующего уравнения пограничного слоя для несжимаемого течения только присутствием множителя (1 + 5) при члене, учитывающем давление. [c.322] Предельные случаи. При Рг= 1 частным решением уравнения энергии (13.47) будет 5 = 0. Вместе с соотношениями (13.30) оно приводит к найденной выше связи (13.12) между температурой и скоростью при обтекании теплоизолированной стенки. В этом случае уравнение (13.41) принимает в точности такой же вид, как соответствующее уравнение (9.1) для несжимаемого течения. [c.323] Опираясь на ряд работ, например на [ ], [ ], [ ], Т. И. Ли и X. Т. На-гамацу в своих двух блестящих исследованиях [ ], показали, что для сжимаемых пограничных слоев также существуют подобные решения. В динамическом пограничном слое для осуществления подобия по-прежнему требуется изменение масштаба продольной составляющей и скорости, а в температурном пограничном слое — изменение масштаба удельной полной энтальпии h == = СрГ + uV2, которая уже была введена в безразмерной форме как температурная функция S (13.35). Система уравнений в частных производных, определяющих и, у и Г, заменяется двумя связанными между собой обыкновенными дифференциальными уравнениями, определяющими функцию тока и полную энтальпию. [c.324] Таким образом, для всех трех видов газа внешнее течение — замедленное. [c.326] С учетом соотношений (13.60) легко выявляется смысл производной f как безразмерного распределения скоростей в пограничном слое в самом деле. [c.327] Но это уравнение тождественно совпадает с уравнением (9.8) несжимаемого пограничного слоя на клине, исследованным Д. Р. Хартри при различных значениях р. Это исследование показало, что при всех Р —0,199 т —0,0904) наступает отрыв пограничного слоя. Следовательно, при значениях т = —1/8 ж т = —1/10, указанных в приведенной выше таблице, на теплоизолированной стенке также наступает отрыв пограничного слоя. [c.327] В случае теплопроводящей стенки необходимо решить систему обоих уравнений (13.61). Так как температура на стенке может быть задана произвольно, то решения системы (13.61) зависят не только от параметра Р, но также от параметра = Г /Го — 1. Т. И. Ли и X. Т. Нагамацу [ ], а также К. Б. Коэн и Е. Решотко [Щ получили решения для большого числа значений параметров Р и 1 . [c.327] На рис. 13.13, гжд изображено распределение безразмерной энтальпии S в пограничном слое [соотношение (13.35)] для случаев Т = 0,2Го и Ту = 2Tq. Мы видим, что градиент давления влияет на профили скоростей значительно сильнее, чем на распределение энтальпии. [c.329] Ли и X. Т. Нагамацу удалось получить подобные решения и не прибегая к преобразованию Иллингворта — Стюартсона. Способ точного расчета при произвольном распределении давления и при наличии теплопередачи указан также В. Манглером [ ]. [c.331] Точный расчет трехмерного пограничного слоя на скользящем круглом цилиндре при наличии теплопередачи и при произвольном числе Прандтля выполнен Е. Решотко и И. Э. Беккуитом [ ]. [c.331] Говоря о приближенных методах, необходимо всегда различать, применимы ли они только к теплоизолированной стенке или такл е к случаю обтекания с теплопередачей. [c.331] Янг предложил способ, позволяющий значительно улучшить результаты, даваемые другими способами. [c.332] Левая часть этого уравнения представляет собой приращение полной энтальпии течения в направлении х, а правая часть — тепло, подводимое или отводимое через стенку. [c.334] Грушвитцем. Для несжимаемого течения Ма- 0 и уравнения (13.80) и (13.87) переходят в уравнения (8.35) и (8.38), выражающие теорему импульсов и теорему энергии для несжимаемого ламинарного пограничного слоя. [c.334] Для несжимаемого течения г = у/8 (х), как это было принято при выборе полинома (10.19). [c.335] совпадает с уравнением (13.126). Поэтому остается решить только уравнение (13.98). [c.337] Вернуться к основной статье