ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Геометрооптический расчет ДОЭ из "Методы компьютерной оптики Изд2 " Оптический элемент представляет собой поверхность, на которой эйконал терпит разрыв. Величина этого разрыва называется эйконалом оптического элемента. В общем случае величина его зависит не только от высоты микрорельефа оптического элемента, но и от эйконала падающей световой волны. [c.27] В качестве примера рассмотрим нахождение эйконала оптического элемента, представляющего собой область, заполненную материалом с показателем преломления п и ограниченную поверхностяь-ш z = О и z = h(x,y) (рис. 1.45). [c.27] Не ограничивая общности, рассмотрим етучай падения плоской волны на оптический элемент со стороны плоскости 2 = 0. [c.27] Рассмотрим две опорные плоскости — входную 2 = О и выходную z L, где L — = тахй,(ж, у). Найдем эйконал в плоскости z = L. Пусть (и, v) — координаты точки входа луча, (ж, у) — координаты выхода луча. [c.27] Нетрудно видеть, что отображение круга в точку осуществляется с помощью сфе-рического волнового фронта, который формируется обычной сферической линзой. Отображение прямоугольника в отрезок прямой осуществляется с помощью цилиндрического волнового фронта, который формирует цилиндрическая линза. В общем случае отображение некоторой области с координатами (ti-, v) в заданную область с координатами (ж, у) осуществляется с помощью ДОЭ, который можно рассматривать как асферическую линзу с аберрациями. [c.28] Вывод уравиеиии макломов для расчета ДОЭ. На рис. 1.47 показаны углы а ш р, с помощью которых описывается единичный вектор N, направленный и-з произвольной точки плоскости ДОЭ с координатами (и, v) в соответствующую точку плоскости фокусировки с координатами (х,у). Координаты данного единичного вектора будут равны JV = sin а sin/ , N , = sin а eos/3, = osa. [c.28] Геометрооштическшй расчет фокусаторов. Ставится задача фокусировки пада-ЮЩ0ГО пучка с интенсивностью /о(и) и фазой фо и) в фокальную кривую, заданную параметрическим уравнением х = Х( ), Е 0,1 и линейной плотностью энергии на кривой (рис. 1.49). [c.30] В работах по расчету фокусаторов [16-18] функция 1( ) называется линейной плотностью. Примеры функций линейной плотности при фокусировке в отрезок прямой показаны на рис. 1.50. [c.30] Рассмотрим несколько примеров [19-24. [c.31] В этом случае слоями Г( ) являются отрезки прямых и (С) параллельные 01 . [c.31] Фаза (1.52) описывает, как и следовало ожидать из физического смысла задачи, астигматический пучок с фокусами 1 (1 — /2А) и д. Фотошаблон, соответствующий фазовой функции (1.52), иожазан на рис. 1.51. [c.31] Более сложный характер фазовой функции обусловлен сочетанием астигматизма с дифракционным перераспределением энергии от центра к периферии пучка. [c.32] Геометрооштжческий расчет компенсаторов волновых фронтов. Компенсаторы предназначены для преобразования формы волнового фронта освещающего пучка [25-28], например, преобразования сферического волнового фронта в асферический. Геометрия формироважия волнового фронта компенсатором показана на рис. 1.52. [c.32] Вернуться к основной статье