ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Основные уравнения Рейнольдса из "Теоретическая гидромеханика Часть2 Изд4 " В заключение этого раздела заметим, что если под / разумеется случайная функция в том смысле, как это понимается в теории вероятностей, п если под знаком / разумеется математическое ожидание, то наши постулаты выполнятся совершенно строго сами собой. [c.691] Рейнольдс осредняет уравнения, гидродинамики по одному лишь аргументу— по времени. [c.691] Отметим, что при формальном введении величин Р . ,. . . вязкость (А никакой роли не играет уравнения для средних элементов турбулентного движения идеальной жидкости отличаются от построенных нами уравнений для вязкой жидкости отсутствием членов члены же, дающие добавочные напряжения, имеют в обоих случа1ях одинаковый вид. [c.694] Напротив, в уравнении (5.9) надо будет добавить лишь члены, зависяш,ие от конвекции энергии турбулентного движения через границы области (т). [c.697] Построив уравнения для средних величин, мы сталкиваемся с дилеммой, либо поставить шесть новых величин — добавочные напряжения — в зависимость от старых величии г , р, р, либо, считая эти шесть величин за независимые новые функции (новый симметрический тензор), построить какие-то новые уравнения, ибо теперь осреднённых уравнений движения а перазрывности, очевидно, будет недостаточно. [c.698] Вернуться к основной статье