ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Общий случай стационарного одномерного течения из "Теоретическая гидромеханика Часть2 Изд4 " В двух предыдущих параграфах мы рассмотрели наиболее важные случаи стационарных одномерных течений. Рассмотрим теперь общий случай стационарного течения. [c.432] Но ясно, что при этих условиях функции ф(х, у) и v x, у) должны совпадать. Таким образом, рассматриваемый случай стационарного одномерного движения вязкой жидкости полностью свёлся хорошо изученной ранее задаче о безвихревом движении несжимаемой жидкости. [c.433] сила трения, испытываемая каким-либо ограничиваю щим цилиндром и отнесённая к единице длины этого цилиндра равняется произведению коэффициента трения а на цирку ляцаю скорости по контуру поперечного сечения цилиндра в соот ветствующем плоском течении, причём контур пробегается в по ложительном направлении, т. е. так, что область при обходе этого контура остаётся слева. [c.434] Знак минус берётся потому, что циркуляция скорости по контуру С,, пробегаемому по часовой стрелке, равна —Г. Из формулы (13.7) видно, что при заданном диаметре внешнего цилиндра сила трения будет тем больше, чем уже зазор между цилиндрами. [c.435] В качестве второго примера возьмём движение пластинки шириной 2с С С внутри эллиптического цилиндра АВА В, полуосями которого являются а л Ь, а фокусы лежат как раз в точках С и (рис. 156), Таким образом, здесь есть дважды пробегаемый отрезок СС, а Сз сть эллипс АВА В. При этом эллиптический цилиндр мы считаем неподвижным, а пластинку СС предполагаем перемещающейся параллельно оси Ог со скоростью и. [c.435] Мы имеем в этом случае обобщение течения Пуазейля на случай трубы произвольного сечения. [c.436] Вернуться к основной статье