ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Волновое сопротивление. Движение тела под свободной поверхностью из "Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 " Разберем вопрос о волновом сопротивлении несколько подробнее. Как всюду до сих пор, будем считать жидкость однородной, несжимаемой, идеальной и подверженной только действию силы тяжести, а движение жидкости будем считать безвихревым. [c.461] Это есть, очевидно, длина тех прогрессивных волн, которые распространяются по поверхности бесконечно глубокой жидкости со скоростью с. [c.469] Первая нз этих формул показывает, что на источник действует тянущая сила рсО, которая имеет место и в безграничном потоке жидкости, и, кроме того, сила волнового сопротивления, которая опять-таки может быть выражена через амплитуду образующихся волн по общей формуле, приведенной в начале этого параграфа. Подъемная же сила У совпадает е выражением (19.26) добавочной подъемной силы, получившейся в случае вихря, если только мы заменим в этом выражении Г на Q. [c.472] Аналогично мы могли бы определить движение, соответствующее диполю с моментом, направленным по оси Оу или имеющим произвольное направление, а также движения, соответствующие особенностям более высокого порядка. [c.472] Рассмотрим теперь волны, возбуждаемые при движении произвольного контура С параллельно оси Ох с постоянной скоростью с. делаем предварительно следующее замечание. [c.473] Но тогда, заменяя в формуле (19.37) F-j-ZQ на dWgii) и производя интегрирование по контуру С, мы получаем волновое движение, вызванное только что описанным распределением вихреисточников. Это волновое движение можно считать первым приближением к тому, которое вызывается движением контура С. На самом деле, в силу наличия свободной поверхности, произойдет некоторое изменение величин вихрей и источников, расположенных на контуре С. Это изменение, очевидно, тем меньше, чем глубже находится контур. Таким образом, рассматриваемое приближение тем лучше, чем больше погружение контура С. [c.474] Вернуться к основной статье