ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Движение частицы во внешнем поле из "Труды по теоретической физике и воспоминания Том1 " Пусть частица, обладающая зарядом е, врожденным магнитным моментом н и импульсным зарядом к, находится во внешнем статическом поле, состоящем из электрического поля притяжения, магнитного и мезонпого полей. Все поля предполагаются имеющими сильную особенность в начале координат. [c.253] Как известно, при к = О в этой задаче имеет место падение частицы на центр и отсутствие стационарных состояний. Рассмотрим, как меняется положение за счет импульсных взаимодействий, причем задачу рассматриваем как одночастичпую (без вакуумных эффектов). [c.253] Рассмотрим два частных случая. [c.255] Предполагая, что (р — короткодействующий потенциал (радиуса ао), а / — функция типа степенной, будем иметь картину, изображенную на рис. 1. Из него видно, что при Е М всегда существует одна точка поворота — частица совершает ипфинитпое, но не лимитационпое движение [12]. В этом случае силовой центр можно уподобить твердой стенке при хо с упругой подкладкой от Хо до ао [к (р хо) = 1]. Если же Е — М О, то существуют две точки поворота, т. е. частица связана в потенциальной яме опять-таки без падения на центр. [c.255] Все эти выводы имеют силу только вследствие 1 ф М, т. е. в конечном счете благодаря к фО.В противном случае частица упала бы па центр. [c.255] При больших X найдем х. Отсюда видно, что, исключая окрестность точки жо, координаты X и качественно соответствуют друг другу. [c.256] Интегралом уравнения (57 ) является функция Эйри. Как известно [13], она при отрицательных значениях — пов экспоненциально спадает к пулю. Этот факт и свидетельствует о наличии барьера. [c.256] Таким образом, для сильного поля притяжения вывод о неизбежности падения теряет силу при наличии импульсного взаимодействия. [c.256] Обратимся к другому частному случаю формул (51). [c.256] Вернуться к основной статье