ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Двухчастичное рассеяние из "Труды по теоретической физике и воспоминания Том1 " В принятом приближении перенормировка массы отсутствует это позволяет положить в (42) (3 = О и опустить уравнение (43). Не учитывая пока связанных промежуточных состояний, можно перейти в (41), (42) от суммирования к интегрированию по энергии, вводя плотность уровней р Е) порог считается отнесенным к точке Е = 0. Полагая частицы бесспиновыми и работая в системе центра масс, удобно перейти к разложению по сферическим гармоникам. [c.69] Оно относится к I = /min ТОЛЬКО эту гармонику мы и будем дальше рассматривать, опуская соответствующий индекс. Исследование случая I ф проводится вполне аналогичным образом. Отметим, что, как видно из (53), перенормировка константы связи действительно привела к улучшению сходимости интеграла. [c.70] Замечательным образом уравнения (53) и (54) содержат только непосредственно наблюдаемые величины. [c.70] Мы не будем приводить вывода уравнений (54) (см. [11]) и ограничимся указанием на то, что для вывода нужно включить в систему промежуточных состояний рассматриваемое связанное состояние и учесть наличие простого полюса амплитуды рассеяния в точке Е = — Ео. Подробнее о двухчастичном рассеянии в рамках дифференциального по заряду метода см. в работах [7, 11. [c.70] Вернуться к основной статье