ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Основные соотношения и модели из "Ударно-волновые явления в конденсированных средах " В плоских волнах сжатия и разрежения условия нагружения характеризуются одномерной деформацией = 0 0 = 0 0. [c.76] Диаграммы деформирования упругопластического тела а-случай одноосно напряженных состояний б—одноосная деформация в—эволюция импульса сжатия в упругопластическом материале. [c.77] С наличием упругих предвестников разрежения связано ускоренное (по сравнению с гидродинамическим) затухание ударных волн. [c.78] Упрощенная модель идеального упругопластического тела не описывает все многообразие особенностей деформирования материалов различных классов. С некоторыми уточнениями модель упругопластического тела удовлетворительно описывает поведение металлов. В других случаях более оправдана модель квазиупругопласти-ческого тела, согласно которой в процессе деформации материал теряет некоторую часть сдвиговой прочности, но продолжает сохранять заметное сопротивление сдвигу в пластической области (рис.3.2). В случае упруго-изотропного тела материал катастрофически теряет почти всю сдвиговую прочность, его ударная адиабата выше предела упругости приближается к кривой всестороннего сжатия. [c.78] Вследствие нелинейности сжимаемости скорость пластической ударной волны D возрастает с увеличением давления и при D i двухволновая конфигурация сжатия исчезает. [c.79] Производная стремится к бесконечности при - О, что означает отсутствие изломов на диаграмме деформирования при переходе от упругой к пластической области. В результате между упругой и пластической ударными волнами появляется дисперсионный участок. [c.79] В ряде металлических сплавов наблюдается эффект Баушингера, который можно определить как временное разупрочнение материала при изменении направления деформирования на обратное [2, 3]. Количественное описание эффекта Баушингера основывается на различных модификащ1ях структурной модели Мазинга, согласно которой неоднородная среда представляется набором параллельно работающих элементов с различными пределами упругости. Феноменологический подход к описанию в расчетах эффекта Баушингера с введением эффективного модуля сдвига как функции истории нагружения и текущих девиаторных напряжений обсуждается в [4]. Эффект Баушингера приводит к асимметрии диаграммы деформирования в цикле сжатие-разгрузка и соответствующему искажению волнового профиля. [c.80] Отношение коэффициента вязкости к модулю сдвига /С в данной модели есть время релаксации —параметр, часто используемый в качестве характеристики упруговязкой среды. [c.81] Упруговязкий характер деформирования твердого тела приводит к появлению ряда специфических особенностей эволюции импульсов ударной нагрузки [5]. Для упруговязких сред характерно формирование релаксационных зон, в которых ассимптотически достигаются конечные состояния, непосредственно за участками с большими градиентами параметров. Упругий предвестник ударной волны в такой среде уменьшает свою амплитуду по мере распространения. [c.81] Дальнейшая детализация описания упруговязких деформаций достигается использованием микроскопических, главным образом — дислокационных моделей, учитывающих историю нагружения. [c.82] Таким образом, сопротивление деформированию при ударноволновом нагружении твердого тела определяется целым рядом факторов. Полный расчет процесса интенсивного импульсного воздействия должен учитывать изменение модулей упругости и предела текучести под действием давления и температуры, влияние скорости деформирования, деформационного упрочнения и и эффекта Баушингера на напряжение течения. К сожалению, в настоящее время невозможно описать свойства материалов в этих условиях, основываясь только на результатах стандартных квазистатических испьгга-ний. По этой причине информация о прочностных характеристиках материалов, необходимая для расчетов интенсивных импульсных воздействий, извлекается из экспериментов с ударными волнами. [c.82] Вернуться к основной статье