ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Обтекание твердых тел вязкой жидкостью из "Динамическая оптимизация обтекания " Теперь можно выписать формулу для главного момента гидродинамических сил. [c.24] Такая производная есть результат применения оператора — производной Фрегае к вектору п (см. Приложение А). [c.25] фактически сформулирована граничная задача найти решение уравнений в частных производных (3.16), (3.17), удовлетворяюш,ее условиям (3.18), (3.19). [c.26] Если решение такой задачи известно, то формулы (3.14), (3.15) позволят рассчитать главный вектор и главный момент сил, действу-юш их на тело. Ниже кратко описаны результаты таких расчетов для однородного шара в случаях, рассмотренных Стоксом и Озееном. [c.26] Определение 3.2. Движение жидкости называется в подвижной системе установившимся, если поле его скоростей V t,y) не изменяется с течением времени, что равносильно равенству нулю всех локальных ускорений. [c.26] В условиях этого определения обтекание тела называют установившимся. В иной ситуации обтекание называют нестационарным. [c.26] Поводом для этого является условие прилипания (3.22). [c.26] Опишем результаты применения такого подхода к задаче о прямолинейном поступательном движении шара (см. рис. 3.2) с постоянной скоростью ио параллельно оси пренебрегая действием массовых сил Р и предполагая движение жидкости осесимметричным, т. е. [c.27] Экспериментально найденная зависимость (71)(Ке) изображена на рис. 3.3. Видно, что подход Озеена дает большее, а подход Стокса мепьшее значение для сопротивления, испытываемого шаром. [c.28] Вернуться к основной статье