ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Магнитный монополь Дирака из "Рентгеновское переходное излучение " Заметим, что приведенные уравнения переходят в обычные уравнения Максвелла (1.1) с электрическими зарядами и токами при следующих заменах В на D, Н на Е, р на рм, t на —t и наоборот (отсюда, в частности, следует замены J на —j и v на —V). [c.145] 4) следует, что переходное излучение и излучение Вавилова—Черенкова, образуемые магнитным монополем, поляризованы так, что вектор напряженности магнитного поля излучения всегда находится в плоскости наблюдения (ср. с п. 1.4), т. е. излучение линейно поляризовано в плоскости, перпендикулярной к плоскости наблюдения. [c.146] Частотно-угловое распределение интенсивности. [c.146] В силу отмеченной выше симметрии между уравнениями (9.1) и (1.1) формулу (9.5) можно также получить из (1.35) путем замен 65 2(15 и е- е . [c.146] Как следует из (9.6), частотно-угловое и частотное распределения интенсивности РПИ, образуемого ультрарелятивистским магнитным зарядом, совпадают с соответствующими распределениями для частицы с электрическим зарядом, равным Ze, где Z = eJe. Исходя из квантового рассмотрения, Дирак показал [70.16] I, что .м/ -=68,5. Таким образом, для ультрарелятивистско-го магнитного монополя интенсивность РПИ оказывается весьма большой. При этом излучение магнитного монополя, как уже отмечалось выше, имеет иную поляризацию, чем излучение электрически заряженной частицы. [c.147] Вернуться к основной статье