ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Разложение по степеням толщины пластины из "Рентгеновское переходное излучение " Сравнивая члены этого ряда, мы найдем критерий, при котором можно ограничиться низшими членами такого разложения. [c.137] Нетрудно убедиться, что, как и следовало ожидать, член нулевой степени по а исчезает. Действительно, при а- 0 исчезают все три слагаемых и до, и й пос. [c.137] В предыдуш,их разделах мы исследовали излучение, возни-каюш,ее при прохождении заряженной частицы через вещество, имеющее границы раздела. Однако частица теряет энергию не только на излучение, но и на возбуждение и ионизацию атомов вещества. Такие потери (так называемые ионизационные потери) быстрых частиц впервые были рассмотрены классически еще Н. Бором, а впоследствии Бете, Блохом и другими в квантовом подходе (см. [48.1,80.14]). Без учета поляризации среды полем частицы ими было показано, что эти потери должны логарифмически расти с ростом лоренц-фактора у частицы. Затем Ферми показал что учет поляризации безграничной однородной среды приводит к сильному искажению поля частицы в среде по сравнению с полем в вакууме и, в результате, после небольшого логарифмического роста потери становятся не зависящими от т эффект плотности Ферми) . [c.138] Предположим, что по сравнению с кинетической энергией частицы потери малы, поэтому скорость частицы V будем считать постоянной. [c.139] Величина логарифмически зависит от т (эта величина отличается от (8.7) только определением средней частоты). Поскольку при достаточно малых толщинах а величина является главной, то мы приходим к выводу, что ионизационные потери быстрых частиц в достаточно тонких слоях вещества логарифмически растут с ростом 7 [59.4] (см. также [62.7]). [c.140] Из сказанного выше вытекает, что при т2 ткр яля всякой пластины неравенство (8.17) выполняется и величина полных потерь определяется формулой (8.13), т. е. логарифмически растет с 7 (рис. 8.1, участок А), Другими словами, как и ожидалось, в тонкой пластине эффект плотности Ферми отсутствует. Аналогичное положение имеет место также при наклонном пролете частицы через пластину, а именно, логарифмическая зависимость потерь от энергии частицы сохраняется в широких пределах изменения угла влета частицы в пластину (за исключением случая скользяш.его влета). Неперпендикулярность влета сказывается лишь в том, что в условии типа (8.17) роль толш ины пластины играет длина пути частицы в пластине [80.10 . [c.141] Отсутствие эффекта плотности в тонких слоях веш ества получило подтверждение в экспериментах Алиханяна, Вальтера, Ло-рикяна и др. [63.7,64.11] Правда, в этих экспериментах проводились не абсолютные измерения потерь, а только относительные. [c.141] Абсолютные измерения потерь были проведены Оглом и др. [78.8]. К сожалению, авторы этой работы, основываясь на не вполне корректных теоретических представлениях, исследовали потери в пластине (кремния) сравнительно большой толщины (около 100 мкм), в которой логарифмический рост потерь с увеличением 7 (при имеющихся на ускорителях электронов энергиях) не должен наблюдаться (см. [81.1]), И естественно, что в этом эксперименте они его не наблюдали. [c.142] Вернуться к основной статье