ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Околозвуковое обтекание профиля из "Прикладная газовая динамика. Ч.2 " В описанных выше двух случаях обтекания неподвижного профиля потоком газа предполагалось, что во всей плоскости течения имеются соответственно или только дозвуковые (дозвуковое обтекание) или только сверхзвуковые (сверхзвуковое обтекание) скорости. [c.54] Рассмотрим теперь околозвуковое смешанное обтекание профиля, когда имеются одновременно области течения с дозвуковыми и со сверхзвуковыми скоростями. [c.54] При непрерывном увеличении числа Маха набегающего потока от нуля можно считать, что режим околозвукового течения начинается тогда, когда наибо.пьшее из местных значений числа Маха достигает единицы, и кончается тогда, когда наименьшее из местных значений числа Маха достигает единицы. [c.54] Число Маха набегающего потока в первом случае будем называть дозвуковым критическим числом Маха (М1 р.д 1) и соответственно во втором случае — сверхзвуковым критическим числом Маха (М1 р.с 1). [c.55] Характерные режимы обтекания чечевицеобразного сверхзвукового профиля с острой передней кромкой изображены на рис. 10.35. [c.56] Картины течения при дозвуковом и околозвуковом режимах течения принципиально не отличаются от соответствующих картин обтекания обычного дозвукового профиля. В обоих случаях в околозвуковом течении при М1 1 как перед дозвуковым профилем с закругленной передней кромкой. [c.56] ПОТОКОМ. Это позволяет при числах М1 1,44 точно рассчитать волновое сопротивление данного чечевицеобразного профиля. Результаты такого расчета хорошо согласуются с экспериментами. [c.59] Некоторое уменьшение расчетной величины Сх по сравнению с его опытным значением связано с неучитываемым в расчете сопротивлением трения. [c.59] При сверхзвуковых скоростях наблюдается монотонное падение коэффициента подъемной силы с ростом скорости набегающего потока. По мере увеличения числа М] разница между расчетом и экспериментом уменьшается и практически исчезает, начиная с некоторого числа М = М кр 1,0, при котором ударная волна достигает передней кромки и профиль начинает обтекаться чисто сверхзвуковым потоком. При числах М1 больших М] р коэффициент подъемной силы с ростом скорости уменьшается в соответствии с формулой (73) пропорционально ij]/ М1— 1. [c.60] Наибольшие расхождения между экспериментальными и расчетными данными возникают при числах Маха, близких к единице (в этом случае как при дозвуковых, так и при сверхзвуковых скоростях значение Су по линейной теории стремится к бесконечности). [c.60] Важно заметить, что если для докритических дозвуковых и сверхкритических сверхзвуковых течений постоянная А может быть произвольной величиной (см. 6), то в рассматриваемом случае она определяется единственным образом согласно формуле (81). Это обстоятельство не дает возможности в случае околозвукового течения сравнивать обтекание данного профиля при различных числах Маха, или обтекание различных профилей одного и того же семейства при фиксированом числе М1, как это делалось, например, при применении формул Прандт-ля — Глауэрта в 6 настоящей главы. [c.62] Это правило околозвукового подобия Кармана, записанное в той форме, как его представил Спрейтер ). Соотношение (84) справедливо при дозвуковых, околозвуковых и сверхзвуковых скоростях. Как частный случай из него получается правило Прандтля — Глауэрта, справедливое при тех значениях скоростей, где могут применяться линеаризированные уравнения. [c.63] ВИИ с выражением (85), образуют общую универсальную зависимость (рис. 10.41). [c.64] На рис. 10.41 для сверхзвуковых скоростей построена также зависимость с (х) по линейной теории. Видно, что при достаточно большом числе Маха М1 М р.с. 1, т. е. за пределами диапазона околозвуковых скоростей эта кривая приближается к экспериментальной. [c.64] Вернуться к основной статье