ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Определение эффективности спектральной установки с помощью стандартных источников излучения из "Вакуумная спектроскопия и ее применение " Метод пар линий с общим верхним уровнем. В этом методе в качестве стандартного источника света можно использовать источник, отношение интенсивностей спектральных линий которого находят, проводя измерения в видимой области спектра. [c.243] Подбирая такие пары линий по всей области спектра, можно найти зависимость эффективного квантового выхода всей установки (спектральный прибор + приемник излучения) от длины волны. Если известна спектральная характеристика приемника К2(Х), то, пользуясь этим методом, удается найти в относительных единицах коэффициент пропускания спектрального прибора для различных длин волн Ki(K). [c.243] Метод применим при отсутствии реабсорбции. Кроме того, должно быть известно отношение вероятностей переходов для линий с общим верхним уровнем и, наконец, уровни тонкой структуры должны быть разрешены, либо (для неразрешенных уровней) заселенности должны быть пропорциональны статистическим весам. [c.243] Для определения эффективности установки необходимо иметь набор спектральных линяй, охватывающих всю рабочую область спектра и расположенных в ней достаточно часто. Регистрация коротковолновой и длинноволновой частей спектра производится одновременно на двух спектральных приборах при этом существенно, чтобы в оба прибора попадало излучение от одной и той же части источника. [c.243] НОЙ ИСТОЧНИК ошибок при таком (методе градуировки — отсутствие статистического распределения атомов по уровням энергий, что становится существенным, поскольку уровни тонкой структуры для Н и Не II в условиях эксперимента не разрешены. Так, например, в полом катоде возможны значительные отступления от равновесных заселенностей, так как при концентрациях электронов 10 см и давлениях р 1 тор решающее влияние на распределение атомов по близлежащим уровням оказывают атомные столкновения. Это означает, что распределение по уровням тонкой структуры определяется температурой газа [58а]. Отсюда следует, что даже при расстояниях между подуровнями 0,01 эв могут быть заметные отступления. Менее вероятно отсутствие статистического распределения по уровням энергии в таких источниках, как, Стелларатор [54], Зета [55], скользящая искра [58]. [c.245] Эффективность спектрометрической установки может быть найдена. и по измерению относительных яркостей мультиплетов азота [43] . Пользуясь методом пар линий с общим верхним уровнем, можно получить источник не только с известными относительными, но и абсолютными интенсивностями спектральных линий. [c.246] Монохроматическое излучение, соответствующее длине волны Ль можно рассматривать как эталонное. Релистрация эталонного излучения 1 и излучения в видимой области /3 должно проводиться одновременно. Необходимо удостовериться, что яркость источника в направлении обоих спектральных аппаратов одинакова. [c.246] Если в спектре источника будет подобрано н измерено достаточное число таких пар, относительно равномерно заполняющих всю исследуемую часть спектра, то тем самым будет решена задача создания эталонного источника для вакуу мной области. Источники, пригодные для создания таких стандартов, предлагались в ряде работ [54—58, 64, 65]. [c.246] НИИ имеют общий верхний уровень. Линии возбуждались при фокусировке неодимового лазера на углеродной мишени [66]. [c.247] Точность определения интенсивности эталонного излучения зависит от погрешностей фотометрических измерений, и ошибок вычисления вероятностей переходов. По-видимому, трудно добиться ошибки, меньшей 40—50%. В табл. 5.2 приведены те спектральные линии, которые могут быть использованы в качестве стандартных в вакуумной области спектра. Для этой пели пригодны, по-видимому, также и линии Ве П,МдИ,ВП1, и РУ, но возможность их применения никем не проверялась. [c.247] Существенный недостаток стандартных источников, интенсивность которых определяется по методу пар линий, заключается в том, что градуировка спектральной, установки проводится для отдельных длин волн, а не для всей области спектра в целом. Этот недостаток может быть особенно ощутим, если градуируется прибор, коэффициент пропускания которого очень быстро (и особенно — немонотонно) изменяется с изменением длины волны. Этим, по-видимому, объясняется то, что этот метод, хотя н был предложен давно (в 1961 г.), мало применялся и его удавалось использовать только для определения абсолютных интенсивностей отдельных спектральных линий и для сопоставления с другими методами. [c.247] Из формулы (5.14) можно найти К (Кг) IК (Ь) Возбуждение молекулярных полос, как правило, осуществляется с помощью электронного) лучка. [c.248] Обзор работ по использованию молекулярных спектров для энергетической градуировки дан в работе [74]. [c.248] Специальные опыты показали, что температура дуги и концентрация водорода постоянны в той. части разряда, где светится водород. (Благодаря встречному потоку газа водород не попадает в те части дуги, где температура непостоянна. Поэтому можно считать, что весь слой газа, в котором возбуждается водород, однороден. [c.249] После создания однородного светящегося столба необходимо было создать условия, которые позволили бы зарегистрировать на вакуумном спектрографе это излучение без поглощения. С этой целью применялась вакуумная камера с дифференциальной откачкой, устройство которой ясно из рис. 1.31 (см. 6). [c.249] Излучение синхротрона. Как уже отмечалось выше ( 5), распределение энергии в спектре излучения синхротрона может быть точно рассчитано, если известна энергия электронов. Экспериментальная проверка показала, что теоретические формулы хорошо согласуются с опытом [88]. Однако практическое использование синхротрона в качестве стандартного источника сопряжено с рядом трудностей так, например, происходит пространственное перемещение луча, наложение спектров высоких порядков [88а]. Применяя синхротрон в качестве стандартного источника излучения, следует иметь в виду, что излучение синхротрона поляризовано [89] и поэтому с его помощью определяется эффективность всей установки в целом для света определенной поляризации. Для того чтобы найти эффективность установки для естественного света, необходимо знать степень поляризации излучения синхротрона и поляризационные свойства спектральной установки. В настоящее время уже имеется ряд методов для определения степени поляризации излучения в вакуумном ультрафиолете (см. 22), и поэтому эти измерения могут быть проведены. [c.250] Роль эталонного источника может играть тормозное и рекомбинационное излучения в скользящей искре в парах лития [92]. При давлениях 10 тор осуществляется импульсный пробой в капилляре из LiH ( /=40 кв, С=0,3 мкф). Из измерений Е инфракрасной и видимой областях спектра находится электронная температура, равная 190 000°К и электронная концентрация л 6- 10 см . [c.251] Вернуться к основной статье