ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости из "Гидравлика " В предыдущих параграфах за основу была принята струйчатая модель движения жидкости и движение рассматривалось в основном как одноразмерное и установивщееся. [c.90] Здесь и в последующих параграфах движение жидкости исследуется с помощью иных методов и приемов — с позиций теоретической гидродинамики. [c.90] Как известно, движение идеальной жидкости характеризуется отсутствием в ней сил внутреннего трения, вызывающих появление касательных напряжений. Поэтому силы гидродинамического давления в потоке подобной жидкости, как и в случае покоя, имеют только нормальную составляющую. Это позволяет при выводе дифференциальных уравнений движения воспользоваться полученными ранее (см. 7) дифференциальными уравнениями гидростатики (2.5) — 2.5 ) Х— 1/р) др1 /с1х)=0-, У- Цр)(др1ду)=0-, 2- 1/р)(др/дг)=0. [c.90] Подчеркнем, что рассматриваемая жидкость несжимаема и однородна и в ней выделен некоторый элементарный объем в форме параллелепипеда со сторонами йх, йу, йг, перемещающийся со скоростью V. Составляющие скорости по осям координат обозначим Ох, Оу, о . [c.90] Здесь знак минус указывает, что направление силы инерции противоположно направлению ускорения. [c.90] Напомним, что в уравнениях (2.5) — (2.5 ) все силы были представлены в виде проекций на координатные оси и отнесены к единице массы рассматриваемого объема жидкости. [c.90] Уравнения (3.28)—это дифференциальные уравнения движения идеальной (невязкой) жидкости. Они устанавливают связь между проекциями объемных, массовых сил и скоростей, давлением и плотностью жидкости и являются основой для изучения многих основных вопросов гидродинамики. Их называют уравнениями Эйлера. [c.91] Вернуться к основной статье