ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теорема Кориолиса из "Курс теоретической механики " В предыдущем параграфе мы нашли, что абсолютная скорость точки М, движущейся по некоторой траектории АВ относительно подвижной системы отсчета O x y z (рис. 250), равна геометрической сумме относительной и переносной скоростей. Найдем теперь абсолютное ускорение этой точки. [c.353] Чтобы определить направление вектора w , Рвс. 253. [c.355] В этом слзп1ае три вектора v , я взаимно перпендикулярны (рис. 254). Чтобы получить направление вектора i , достаточно в этом случае повернуть вектор относительной скорости вокруг точки М (в плоскости, перпендикулярной к вектору (о) на прямой угол в направлении переносного вращения. [c.356] М движется равномерно по этой окружности в обратном направлении, делая оборотов в минуту. Найти абсолютное ускорение точки М (рис. 255). [c.356] Вектор 1с направлен по радиусу окружности к центру О. [c.357] Пример 99. Прямая ОА вращается вокруг неподвижной точки О с постоянной угловой скоростью ш точка М движется по этой прямой с постоянной относительной скоростью г . Найти ее абсолютное ускорение (рис. 256). [c.357] Представим себе теперь, ято вместо прямой ОА мы имеем вращающуюся горизонтальную трубку, в которую положен шарик М. Согласно сказанному в предыдущем примере заклюяаем, что кориолисово ускорение шарика будет направлено перпендикулярно к трубке и равно по модулю 2иг(о, где есть скорость движения шарика вдоль трубки. Из физики известно, ято произведение массы т движущейся материальной точки на ее ускорение равно силе. [c.357] Так как все три ускорения направлены по одной прямой, то они складываются алгебраически. [c.357] Эта сила давления шарика на трубку называется иногда силой Кориолиса. [c.358] ось х перпендикулярна к этой плоскости. [c.358] Вернуться к основной статье