ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Основные свойства ударного перехода из "Математические основы классической механики жидкости " Наконец, если Ш пересекает адиабату Я в ее нижней части, то из тех же соображений следует, что на Э не может быть более одной точки, где Я=0. Такая точка Z будет лежать ниже Щ (напомним, что Я О на нижней части Ш), и, следовательно, в этой точке 5 1. [c.185] Таким образом, мы показали, что кривая Гюгонио представляет собой кривую без точек самопересечения, проходящую через точку Z , причем 5 55 на верхней части этой кривой и 5 5) на ее нижней части. Из пятого соотношения (54.5) следует, что при ударном переходе из состояния 1 перед фронтом могут быть достигнуты только те состояния Z, которые расположены на верхней части кривой Гюгонио. Так как на этой части кривой /7 / и т утверждение II доказано. [c.185] В заключение заметим, что г монотонно убывает (по абсолютной величине монотонно возрастает), когда Z движется по верхней части кривой Гюгонио в направлении от точки Z . Кроме того, в силу соотношения (56.4) при уменьшении г величина 5 увеличивается. Таким образом, при заданном термодинамическом состоянии перед фронтом ударной волны большим значениям / отвечают при переходе через разрыв большие изменения энтропии. Например, приращение энтропии на отошедшей ударной волне, возникающей при полете со сверхзвуковой скоростью, достигает максимума на центральной линии тока и монотонно убывает при удалении от этой линии вдоль фронта. [c.186] Вернуться к основной статье