ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Метод Стокса решение для функции тока из "Гидродинамика " Мы будем предполагать, что экран за-нимает ту половину плоскости xz, для ко- 79. [c.674] Это выражение равносильно той форме, которую принимает результат Зом-мер льда в случае нормального падения волн ). [c.676] Эта формула относится к области, которая лежит вправо от экрана на большом расстоянии перед ним второй член представляет всю отраженную часть волн. [c.676] Эти промежуточные области представляют собой то место, где происходят явления диффракции, важные по своей оптической аналогии здесь 9ТИ яв ени не могут быть исследованы ближе. Нетрудно показать, что для точек, которые лежат вблизи от геометрической тени и расстояния которых от краев экрана велики по сравнению с длиной волны, результаты практически совпадают с теми, которые получены при помощи метода Френеля 1). [c.677] Каждый член представляет такую стоячую волну, которая в конце концов установилась бы благодаря продолжительному действию источника простых гармонических колебаний оба члена относятся к областям соответственно над и под источником. [c.678] Можно показать, что этот определенный интеграл равен ( ). [c.682] Диференцированием убеждаемся в том, что общее количество движения равно единице. [c.683] Таким образом, возможны, как мы и могли ожидать, стационарные вихревые движения, так как каждое из двух имеющихся в виду-физических состояний в известном смысле представляет одно и средних состояний равновесия ). [c.686] Полученную формулу можно сравнить с формулой (7) 278, которая относится к изотермическому случаю. При 15° С значение Ях приблияительно равно 8292 м, отсюда для скорости будем иметь К = 283 м1сек. [c.689] Остальные решения уравнения (14), уместные тогда, когда кН является малым, включают в себя и такие, которые будут отличаться от малых значений акН. Соответствующие этим решениям колебания приближаются к типу волн, распространяющихся вертикально, таких как в 310, но с постепенным изменением фаз в горизонтальном направлении. [c.690] То же самое заключение будет иметь место и тогда, когда температура в состоянии равновесия повсюду одинакова, если только предположить, что расширения происходят изотермически. Скорость волны с в этом случае будет постоянной. [c.696] Исключая р и д из (5), (11) и (16), получим уравнение (12). [c.696] В случаях п=1, п = 2 это дает, на основании формулы (3), при температуре 0°С периоды свободных колебаний 28,1 и 16,2 часа. При температуре 15° С периоды делаются равными 27,4 и 15,8 часа. [c.697] Свободные колебания соответствуют, таким образом, колебаниям жидкого океана, глубина которого равна приведенной глубине атмосферы. [c.698] Результаты распространяются также и на случай изотермической итмосферы (с изотермическим расширением), если в (10) мы положим =gH. [c.700] Некоторые вычисления периодов свободных колебаний изотермической атмосферы были выполнены Маргулисом ). Он брал температуру О С и (возможную) скорость звука, равную с = 2,в4 10 см1сек. Периоды, получающиеся в результате его вычислений, можно рассматривать как периоды водяного океана глубиной в 7980 м, если пренебречь взаимными притяжениями водяных частиц. [c.700] Вернуться к основной статье