ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Вторая постановка задачи из "Лучистый теплообмен в печах и топках " Если задано химическое тепловыделение, то в уравнении энергии пйявяяется конвективный член, содержащий неизвестную величину (температуру) в первой степени, что еще более усложняет решение. Однако в настоящее время применение электронных счетных машин сильно расширило возможности решения таких задач. [c.313] Ниже подробно рассмотрено решение задачи для серого слоя при заданном приведенном тепловыделении. [c.314] Все лучистые потоки внутри слоя разделим на две группы (рис. 163, б), направленные от Л к 5 и от В к Л. Первые, пересекая плоскость, параллельную основаниям, переходят со стороны А слоя на сторону 5 и вторые—со стороны В на сторону А. Каждый поток в результате поглощения энергии средой, рассеяния и излучения среды изменяется от сечения к сечению. [c.314] Количество лучистой энергии на 1 м сечения слоя, переходящее через плоскость, параллельную основаниям со стороны А на сторону В, обозначим через /, а количество лучистой энергии, переходящее в обратном направлении, обозначим через I . [c.314] Коэффициенты fx и i различны и меняются по толщине слоя. [c.316] Составим дифференциальное уравнение для температуры в слое. [c.316] Уравнение (10-79) аналогично равенству (Ю-20) трехмерной задачи, а уравнения (10-80) и (10-82) —уравнениям (10-23) и (10-26). [c.317] Отношение величин коэффициентов р и р зависит от вида индикатриссы рассеяния. Поставим задачу найти величины этих коэффициентов при заданной величине коэффициента р для случая, когда индикатрисса рассеяния представляет собой тело вращения. [c.317] Ввиду того, что сумма обоих коэффициентов связана соотношением (10 3), достаточно найти один из них, а если найти оба, то соотношение (10-63) может служить для оценки правильности расчетов. [c.319] При сферической индикатриссе рассеяния кэф —к. Это замечание находится в соответствии со сделанными выше общими выводами о том, что при сферической индикатриссе рассеяния поля яркостей излучения зависят только от величин коэффициентов ослабления, но не зависят в отдельности от коэффицентов поглощения и рассеяния. [c.319] Формула (10-97) представляет собой уравнение баланса энергии на участке от О до г, а формула (10-99)— во всем слое. [c.320] Сумма величин р л и рв равна/7 . [c.322] При изотропном излучении получается и, следовательно, 1о= =4. Если принять для коэффициента рекомендуемую Росселандом величину цо=3, то получим к =3 А. [c.323] Формула (10-118) дает заниженные значения величины д, причем ошибка все время увеличивается с увеличением эф/, достигая 25% при эф /=10. [c.323] Абсолютная величина ошибки до э /=0,25 по формуле (10-118) получается меньше, чем по формуле (10-121), а в остальных случаях больше. [c.323] Некоторые авторы [192 193] рассматривают раздельно дифферен-циально-разностный и дифференциально-диффузионный методы расчета лучистого теплообмена в слое. Первый основан на уравнениях (10-68), (10-69) и (10-72) второй — на равенстве (10-20). Из предыдущего анализа видно, что при исследовании лучистого теплообмена в слое все соотношения дифференциально-диффузионного метода получаются из дифференциально-разностного. Поэтому оба метода не следует противопоставлять один другому. [c.323] Слабым местом рассмотренного метода является усреднение величин коэффициентов р, в формуле (10-78). Это усреднение привело к тому, что в последующем изложении ц потерял свой физический смысл. Величины же коэффициентов )Лп на границах слоя сохраняют свой физический смысл до конца, в связи с чем их можно использовать для улучшения решения при определении величины Для этого следует описанным выше способом найти распределение температур в слое, после чего определить на границах слоя индикатриссы яркостей излучения и по формуле (10-28) найти величины коэффициентов Цп- Пользуясь этими коэффициентами, можно определять величины результирующего теплообмена. Такая операция была проделана Г. Л. Поляком и В. Н. Адриановым в работе [193], но в связи с применением ими для расчета вместо -У)пад другой функции, о чем сказано ниже. [c.323] Функция е представляет собой нормальную составляющую тензора излучения. Г. Л. Поляк и В. Н. Адрианов [193] использовали ее для анализа лучистого теплообмена в сером слое при отсутствии в нем тепловыделения. Разработанный ими метод дал очень точные результаты по лучистому теплообмену в слое, практически совпадающие с кривой 1 на рис. 165., , . [c.324] Вернуться к основной статье