ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Простые волны и разрывы из "Нелинейные волновые процессы в акустике " Отсюда без труда выводится правило плои дей разрыв так вписывается в простую волну, что общая площадь профиля не меняется (площади, заштрихованные 1И рис. 2.1, равны). Мы приводим это утверждение без вывода, поскольку он имеется во лногих книгах (см., например, [Ландау, Лифшиц, 1986]). [c.34] Выражая отсюда через и и, и подставляя в уравнение (2.8), после интегрирования последнего найдем искомую зависимость (дс). [c.35] Отсюда, в частности, ясен смысл переменной о зто расстояние, нормированное на длину образования Зазрыва. Приведем численную оценку ультразвуковой излучатель с интенсивностью 10 Вт/см создает в воде (со = = 1,5 -10 м/с, е = 4) поле с амплитудой Vq = 36 см/с или акустическим числом Маха М = 2,4-10 . В такой волне х, = 160Х (X - длина волны). Так, на частоте 1 МГц (X = 1,5 мм) x = 24 см, т.е. речь идет о весьма умеренных расстояниях. [c.36] Это свойство нелинейной волны забьшать о своей начальной амплитуде приводит к тому, что через заданный слой среды нельзя передать акустическую мощность выше некоторой максимальной, равной Po qU /3. Так, в воде на частоте 1 МГц ft max = 40/х кВт/м, где х выражается в метрах впрочем, для реальных жидкостей предельные уровни поля достигаются лишь при очень мощных источниках (чаще - в фокусированных волнах). [c.37] Следует подчеркнуть, что шшообразшя асимптотика характера не только для первоначально гармонической, но и для всякой периодической волны, и в зтом смысле она имеет весьма общий характер. [c.37] Если же о 1, то все Я ,как и само пиковое значение амплитуды, не зависят от Vo и убывают пропорционально. [c.40] Вернуться к основной статье